Решение задач теплопроводности методом конечных интегральных преобразований. Туголуков Е.Н. - 87 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

() () ()
22
shch
η+µ
+η+η=
C
zBzAzM . (11.57)
А и В определяются из граничных условий (11.52) и (11.53):
() ()
() ()
;
shch
chsh
22
65
22
5
6
6
1
22
6
2
h
C
h
C
hhC
C
C
A
η
η+µ
αα
+ηλ+η
η+µ
ηλα
+α
η+η
ηλ
α
−
η+µ
α
−
=
(11.58)
.
1
22
5
1
η+µ
α
+
ηλ
=
C
ACB
(11.59)
Таким образом, решение задачи (11.10) – (11.16), все составляющие которого полностью определе-
ны, имеет вид:
()
(
)
(
)()
∑∑
∞
=
∞
=
=
11
,
.,,
nm
mn
nmmn
DN
zMyKxW
zyxS
(11.60)
Другая составляющая решения (11.9) задачи (11.1) – (11.8), функция Р (х, у, z, τ), является решением
нестационарной задачи с однородными граничными условиями:
() ()()()
,
,,,,,,,,,,,,
2
2
2
2
2
2
2
∂
τ∂
+
∂
τ∂
+
∂
τ∂
=
τ∂
τ∂
z
zyxP
y
zyxP
x
zyxP
a
zyxP
;0,0,0,0 >
τ
≤
≤
≤
≤
≤
≤
hzvylx (11.61)
(
)
(
)
(
)
;,,,,0,,,
1c
tzyxSzyxfzyxP −−=
(11.62)
(
)
()
;0,,,0
,,,0
1
=τα−
∂
τ∂
λ zyP
x
zyP
(11.63)
(
)
()
;0,,,
,,,
2
=τα+
∂
τ∂
λ zylP
x
zylP
(11.64)

Страницы