Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 22 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

22
к преобразованию волновой функции системы. Оператор
пространственного отражения
2
( ) ( ) ( ).
( ) ( ) ( ); 1.
P r r p r
PP r p r r p
Ψ = Ψ − = Ψ
Ψ = Ψ = Ψ = ±
⌢
⌢ ⌢
(2.13)
Если гамильтониан системы коммутирует с
оператором пространственного отражения, четность
системы является «хорошим квантовым числом», т.е.
сохраняется. Для сильных и электромагнитных
взаимодействий это выполняется, поэтому (с точностью до
малых добавок, связанных со слабыми взаимодействиями)
ядерные состояния имеют определенную четность.
Принято указывать одновременно спин и четность
ядерного состояния в форме J
P
.
Истинные и аксиальные вектора отличаются по
четности:
( ) ( ); ( ) ( ).
( ) ( );
P r r P p p
P J J
→ − → −
→
⌢ ⌢
⌢
(2.14)
(напомним, что орбитальный момент
[
L r p
= ×
 
является
векторным произведением двух “истинных” векторов и
поэтому он - аксиальный вектор.)
В сильных и электромагнитных взаимодействиях
Р-четность сохраняется, но слабые взаимодействия
нарушают пространственную симметрию, и гамильтониан
слабых взаимодействий не коммутирует с оператором Р-
четности, то есть
, 0
weak
H P HP PH
≡ − ≠
⌢ ⌢ ⌢ ⌢ ⌢ ⌢
. (2.15)
Пространственная четность относится к
мультипликативным квантовым характеристикам
частиц или систем частиц. Четность системы частиц
является произведением собственных четностей частиц и
четности, соответствующей их орбитальному движению.
к преобразованию волновой функции системы. Оператор
пространственного отражения
               ⌢                         
              PΨ (r ) = Ψ (− r ) = pΨ (r ).
               ⌢⌢                                        (2.13)
              PPΨ (r ) = p 2 Ψ (r ) = Ψ (r ); p = ±1.
     Если     гамильтониан             системы    коммутирует    с
оператором пространственного отражения, четность
системы является «хорошим квантовым числом», т.е.
сохраняется.     Для        сильных          и   электромагнитных
взаимодействий это выполняется, поэтому (с точностью до
малых добавок, связанных со слабыми взаимодействиями)
ядерные состояния имеют определенную четность.
Принято указывать одновременно спин и четность
ядерного состояния в форме JP.
     Истинные и аксиальные вектора отличаются по
четности:
               ⌢           ⌢              
              P(r ) → (− r ); P( p ) → (− p).
               ⌢                                          (2.14)
              P( J ) → ( J );
                                                  
(напомним, что орбитальный момент L = [ r × p ] является
векторным произведением двух “истинных” векторов и
поэтому он - аксиальный вектор.)
     В сильных и электромагнитных взаимодействиях
Р-четность сохраняется, но слабые взаимодействия
нарушают пространственную симметрию, и гамильтониан
слабых взаимодействий не коммутирует с оператором Р-
четности, то есть
                         ⌢        ⌢      ⌢⌢ ⌢ ⌢
                       H weak , P  ≡ HP − PH ≠ 0 .      (2.15)
     Пространственная    четность     относится     к
мультипликативным      квантовым    характеристикам
частиц или систем частиц. Четность системы частиц
является произведением собственных четностей частиц и
четности, соответствующей их орбитальному движению.

                               22

Страницы