Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 30 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

30
Таким образом, для всех указанных частиц значение
магнитного дипольного момента в магнетонах равно
половине гиромагнитного отношения g
s
. Принято указывать
значения магнитных моментов нуклонов и ядер в ядерных
магнетонах
14 1
3.152 10 ;( / ) ( / ).
2
N B N p e
p
e
MeV T m m
m c
µ µ µ
− −
= = ⋅ ⋅ =
ℏ
(2.26)
Поскольку в квантовом мире возможно измерение
проекции квантового вектора на выделенную ось,
наблюдаемое значение магнитного момента ядра (в
ядерных магнетонах) пропорционально значению спина
ядра. Коэффициент пропорциональности называется
ядерным гиромагнитным отношением:
2
1
.
N
J gJ
µ
µ
=
⌢
⌢
(2.27)
Одним из методов измерения величины ядерного
спина и магнитного момента ядра является исследование
сверхтонкого расщепления линий атома.
Задача 2.8. Определить число линий сверхтонкого
расщепления, возникающее за счет взаимодействия
магнитного момента ядра с магнитным полем, созданным
электронной оболочкой атома.
Полный момент системы электронная оболочка-ядро
складывается из момента электронной оболочки I и спина
ядра J. Поскольку величина магнитного поля, создаваемого
электронами в области ядра, пропорциональна I, а
магнитный момент ядра связан с J (4.7) , потенциал
взаимодействия является функцией скалярного
произведения этих векторов:
int
; ( ).
N
F I J V a B const J I
µ µ
= + = = ⋅ ⋅
(2.28)
Этот потенциал взаимодействия, входящий в полный
гамильтониан атома, ответственен за тот
     Таким образом, для всех указанных частиц значение
магнитного дипольного момента в магнетонах равно
половине гиромагнитного отношения gs. Принято указывать
значения магнитных моментов нуклонов и ядер в ядерных
магнетонах
       eℏ
 µN =        = 3.152 ⋅10−14 MeV ⋅ T −1 ;( µ B / µ N ) = (m p / me ). (2.26)
      2m p c
     Поскольку в квантовом мире возможно измерение
проекции квантового вектора на выделенную ось,
наблюдаемое значение магнитного момента ядра (в
ядерных магнетонах) пропорционально значению спина
ядра. Коэффициент пропорциональности называется
ядерным гиромагнитным отношением:
                              1 ⌢ ⌢     ⌢                          (2.27)
                                 µ J = gJ 2 .
                                  µN
     Одним из методов измерения величины ядерного
спина и магнитного момента ядра является исследование
сверхтонкого расщепления линий атома.

     Задача 2.8. Определить число линий сверхтонкого
расщепления, возникающее за счет взаимодействия
магнитного момента ядра с магнитным полем, созданным
электронной оболочкой атома.
     Полный момент системы электронная оболочка-ядро
складывается из момента электронной оболочки I и спина
ядра J. Поскольку величина магнитного поля, создаваемого
электронами в области ядра, пропорциональна I, а
магнитный момент ядра связан с J (4.7) , потенциал
взаимодействия       является          функцией                скалярного
произведения этих векторов:
                                                  
             F = I + J ; Vint = a µ B = const ⋅ µ N ( J ⋅ I ).      (2.28)
     Этот потенциал взаимодействия, входящий в полный
гамильтониан       атома,          ответственен                за      тот

                                    30

Страницы