ВУЗ:
Составители:
60
Рис.4.3.
Рассмотрим рассеяние электрона на ядре с числом
протонов Z. Дифференциальное эффективное сечение
рассеяния для этого процесса имеет вид:
2 2
2
2 2
( cos )
( )
(2 sin )
2
e
d Ze
F
d
T
σ θ
θ
θ
=
Ω
. (4.16)
Здесь F – формфактор, зависящий от плотности
распределения заряда в ядре-мишени. Если рассеяние
происходит на частице, которую можно считать точечной, F
= 1.
Дифференциальное сечение рассеяния электронов на
точечном заряде (формула Мотта) отличается от формулы
Резерфорда множителем cos
2
Θ
. Величины
резерфордовского и моттовского сечений пропорциональны
квадрату константы электромагнитного взаимодействия
2
e
e
c
α
=
ℏ
, как это и следует из диаграмм Фейнмана этих
процессов. Для формулы Резерфорда доказательством этого
факта является решение задачи 4.1. В (4.16) эта зависимость
выявлена также для формулы Мотта рассеяния электрона на
ядре:
Рис.4.3.
Рассмотрим рассеяние электрона на ядре с числом
протонов Z. Дифференциальное эффективное сечение
рассеяния для этого процесса имеет вид:
dσ ( Ze2 cos θ ) 2 2 . (4.16)
(θ ) = F
dΩ θ
(2Te sin 2 ) 2
2
Здесь F – формфактор, зависящий от плотности
распределения заряда в ядре-мишени. Если рассеяние
происходит на частице, которую можно считать точечной, F
= 1.
Дифференциальное сечение рассеяния электронов на
точечном заряде (формула Мотта) отличается от формулы
Резерфорда множителем cos2Θ. Величины
резерфордовского и моттовского сечений пропорциональны
квадрату константы электромагнитного взаимодействия
2
α e = e ℏc , как это и следует из диаграмм Фейнмана этих
процессов. Для формулы Резерфорда доказательством этого
факта является решение задачи 4.1. В (4.16) эта зависимость
выявлена также для формулы Мотта рассеяния электрона на
ядре:
60
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 58
- 59
- 60
- 61
- 62
- …
- следующая ›
- последняя »
