Электричество и магнетизм. Весничева Г.А - 13 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПб ГУАП | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

13
Можно показать, что
.
R
L
∆ω =
(19)
Избирательные свойства колебательного контура зависят от “остро-
ты” резонансной кривой. О форме этой кривой можно судить по ее
относительной ширине ∆ω /ω
р
(или по обратной величине Q).
Важная характеристика колебательной системы – добротность. Эта
величина не зависит от режима вынужденных колебаний (от приложен-
ной к контуру ЭДС ε). Свободные колебания системы (случай ε = 0)
являются затухающими вследствие потерь на джоулево тепло. При этом
средняя за период энергия колебаний E экспоненциально убывает, а,
отношение ∆E/E остается неизменным (здесь ∆E = E(t+T) – E(t); T –
период колебаний). Добротность контура Q характеризуют обратной ве-
личиной E /∆E
Q = 2π (E /∆E) (20 )
Итак, добротно сть контура Q показывает, во сколько раз запасенная
в контуре энергия превосходит среднюю энергию, теряемую за один
период колебаний. Добротность – величина безразмерная.
B теории колебаний доказывается, что добротность может быть най-
дена по ширине резонансной кривой (17)
р
Q
ω
≈
∆ω
(21)
(это соотношение выполняется с большой точностью в случае, когда
потери сравнительно невелики, или, что то же, когда ∆ω << ω
р
).
Преобразуя (20) с помощью (15) и (19), находим
,Q
R
ρ
=
(22)
где
L
C
ρ=
– величина, называемая волновым сопротивл ением конту-
ра.
Описание лабораторной установки. Схема лабораторной установки
приведена на рис. 3. В качестве источника вынуждающей гармоничес-
кой ЭДС используется звуковой генератор ЗГ. При помощи ключа П1
колебательный контур подключается к генератору колебаний. Переклю-
чатель П2 позволяет включить в цепь контура конденсатор с известной
емкостью С
0
, или с неизвестной емкостью С
x
. При помощи переключа-

Страницы