Составители:
Рубрика:
x
L
II
x
L
I
x
L
I
x
W
f
M
∂
∂
+
∂
∂
+
∂
∂
=
∂
∂
=
21
2
2
2
1
2
11
2
1
2
1
. (1.23)
Аналогично для устройства рис. 3б можно найти уравнение момента
контура 1 относительно контура 2 через ток и угловое перемещение, имея
в виду, что
ϕ⋅=
π
ϕ
⋅π= d
D
Ddx
22
d
.
Следовательно,
21
2
2
2
2
1
1
2
1
2
1
1
ϕ∂
∂
⋅⋅+
ϕ∂
∂
⋅+
ϕ∂
∂
⋅=
ϕ
L
II
L
I
L
Im . (1.24)
Как будет показано ниже, во многих случаях собственные индуктив-
ности не зависят от перемещения, а потому полученные выше уравнения
принимают вид
ϕ∂
∂
⋅⋅=
ϕ
∂
∂
⋅⋅=
.
211
211
L
IIm
x
L
II
X
f
(1.25)
Учитывая, что потокосцепления связаны с токами соотношениями
(1.26)
+=Ψ
+=Ψ
,
1222
2111
LIIL
LIIL
уравнения(1.25) можно переписать в другой форме:
ϕ∂
Ψ∂
⋅=
ϕ
∂
Ψ∂
⋅=
.
1
11
1
11
Im
x
I
X
f
(1.27)
Последним уравнениям может быть дано широкое толкование. Они
показывают, что сила, или момент, возникают на контуре с постоянной
собственной индуктивностью независимо от того, чем вызвано изменение
потокосцепления – токами ли в обоих контурах, либо в группе других
контуров.
12
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 10
- 11
- 12
- 13
- 14
- …
- следующая ›
- последняя »
