Составители:
Рубрика:
Для случая, когда неизменно потокосцепление, уравнение (1.19) за-
писывается как
0
2
1
=⋅Ψ+⋅
d
t
di
d
t
dx
f
.
откуда получаем
const
x
M
W
const
dx
di
2
1
f
=Ψ
∂
∂
−=
=Ψ
⋅Ψ−=
(1.22)
1.5. Силы и моменты между контурами, выраженные через
изменение взаимной индуктивности
Применим полученные выводы к практически важному случаю, ко-
гда устройство имеет два контура с собственными индуктивностями L
1
и
L
2
и взаимной индуктивностью L
12
= L
21
= L.
Такое устройство имеет вид, представленный на рис. 3.
Если токи в контурах I
1
и I
2
, то в соответствии с уравнением (1.12)
энергия, запасенная в магнитном поле, определяется как
21
2
22
2
11
2
1
2
1
IILILILW
M
⋅⋅+⋅+⋅= .
Предположим, что контуру 1 (рис.3а) дано малое (виртуальное) переме-
щение dx. Тогда согласно (1.21) для силы имеем
11
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 9
- 10
- 11
- 12
- 13
- …
- следующая ›
- последняя »
