Составители:
Рубрика:
Уравнение механического равновесия получим, суммируя все мо-
менты, действующие на ротор,
M
dt
d
M
dt
d
J
r
r
r
=
+⋅
φ
,φ
φ
2
2
2
, (3.3б)
где
J - результирующий момент инерции вращающихся частей;
М
2
(ϕ
r
, dϕ
r
/ dt) – внешний момент (момент нагрузки);
М – развиваемый электромагнитный момент.
Общее определение индуктивностей, данное ранее, позволяет вы-
разить потокосцепления через токи в обмотках и индуктивности следую-
щим образом:
⋅+⋅+⋅+⋅=Ψ
⋅+⋅+⋅+⋅=Ψ
⋅+⋅+⋅+⋅=Ψ
⋅
+
⋅
+
⋅
+⋅=Ψ
.
yyxyxbybayay
yxyxxbxbaxax
ybyxbxbbabab
yayxaxbabaaa
iLiLiLiL
iLiLiLiL
iLiLiLiL
iLiLiLiL
(3.4)
При известных обмоточных функциях индуктивности обмоток мо-
гут быть найдены по уравнениям, полученным ранее. Например, собст-
венная индуктивность обмотки
а
2
10
δ
π
µ
N
rl
L
a
⋅⋅= .
Взаимная индуктивность той же обмотки, например с обмоткой
x,
r
NN
rl
L φcos
δ
π
µ
210
⋅⋅⋅⋅= .
Таким образом, можно записать:
====
ϕ⋅==ϕ⋅−==
ϕ⋅====
=
=
=
=
==
.0
sin;sin
cos
;
21
yxxybaab
rxbbxryaay
rybbyxaax
yxba
LLLL
LLLLLL
LLLLL
LLLLLL
constconst
(3.5)
После подстановки этих уравнений в уравнения (3.4), а последних – в
(3.3 a) получим уравнения равновесия электрических цепей модели в виде
44
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 42
- 43
- 44
- 45
- 46
- …
- следующая ›
- последняя »
