Составители:
Рубрика:
а помножив на dt , получим работу, произведенную источником в k-м кон-
туре в течение указанного интервала времени,
k
k
k
k
ЭЛ
k
k
k
didtirdWdtiU
Ψ
⋅
+
⋅
⋅
=
=⋅⋅ . (1.7)
Часть этой работы (r
k
⋅
i
2
⋅
dt) теряется (рассеивается) в виде тепла, а
остальная (i
k
⋅ dΨ
k
) – запасается в магнитном поле контура, т.е.
k
k
Mk
didW Ψ⋅= .
Таким образом, магнитная энергия n
токов связана с приращением
их потокосцеплений соотношением
W
. (1.8)
k
d
n
k
k
k
i
м
Ψ
∑
=
∫
Ψ
=
1
0
Из рис. 1 ясно, как найти величину интеграла в уравнении (1.8) в слу-
чае линейной связи между i и Ψ.
Для линейной системы удобно уравнение (1.8) записать через собствен-
ные и взаимные индуктивности контуров. Известно, что потокосцепление
k-го контура есть линейная функция токов всех контуров, т.е.
s
I
n
k
ks
L
k
⋅
∑
=
=Ψ
1
, (1.9а)
где: L
ks
– взаимная индуктивность контуров k и s;
L
kk
=L
k
– собственная индуктивность k -го контура.
Поэтому уравнение можно переписать в другом виде:
=Ψ
. (1.9б)
s
n
ks
s
kskkk
ILIL ⋅+⋅
∑
≠
=1
Отсюда следует, что изменение потокосцепления k
–го контура можно
представить как
7
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 5
- 6
- 7
- 8
- 9
- …
- следующая ›
- последняя »
