Сопротивления материалов. Ч.I. Воронова Л.Г - 22 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СЗТУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

22
Напряжение
α
τ
– касательное напряжение
ασ=αασ=α=τ
α
2sin
2
1
sincossinp .
Таким образом, в сечениях, наклоненных под углом к продольной оси
стержня, возникают два напряжения – нормальное и касательное, но оба они
меньше, чем напряжение на площадке
nm
−
, и выбор такого сечения для опре-
деления наибольшего напряжения не случаен.
Согласно полученным выражениям для
и , следует, что на сечении
касательные напряжения равны нулю. Наибольшего значения дости-
гают на площадках, наклоненных под углом в
б
у
б
ф
nm −
б
ф
D
45
=
α
к оси стержня, и равны
. 2/σ
Площадка
, где = 0, а nm −
б
ф max
=
σ
называется главной площадкой
(главным сечением), а напряжение
σ
на ней – главным нормальным напряже-
нием.
ЛЕКЦИЯ II
ОСНОВЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕННОГО СОСТОЯНИЯ МАТЕРИЛА
2.1. Виды напряженного состояния. Обобщенный закон Гука
Из распределения напряжений на наклонной площадке стержня при рас-
тяжении следует, что при любом изменении угла наклона сечения, в том числе
и при повороте сечений, при неизменном угле, вокруг продольной
оси стержня,
будут меняться величины
и
α
σ
α
τ
и их направления. Очевидно, что при более
сложном нагружении, чем простое растяжение – сжатие, на наклонных пло-
щадках сечений появятся и другие напряжения, которые дадут вклад в величи-
ну нормальных и касательных напряжений на площадках. Из представления о
сплошности и изотропности материалов мы можем считать, что связь между
всеми частицами (микрообъемами)
материала осуществляется через напряже-
ния. Через любую точку, как центр тяжести, мысленно представляемого микро-

Страницы