Составители:
Рубрика:
ность хода соседних лучей окажется равна целому числу волн, т.е. по-
ложение максимумов должно определяться формулой:
t⋅(sinϕ + sinϕ′) = kλ. (2.2.1)
Здесь
t – шаг (постоянная) решетки, суммарная ширина отражающего и
неотражающего участков;
ϕ′ – угол дифракции; ϕ – угол падения;
k – целое число, порядок дифракции. Его называют также порядком
спектра.
Будем считать положительными углы, которые отсчитывают-
ся от нормали к решетке N в сторону по часовой стрелке.
Если мы
определились с правилом выбора знака углов, то можно говорить о по-
ложительных либо отрицательных порядках дифракции, соответственно
получающемуся знаку
k в (2.2.1). Число положительных и отрицатель-
ных порядков в каждом конкретном случае легко определить из естест-
венного условия
ϕ, ϕ′ < π/2.
Рис.2.2.1. Обозначения углов при дифракции на ре-
шетке.
ϕ'
k
>0
k
=0
N
–
ϕ
При sinϕ = -sinϕ′ получим k = 0, "нулевой" порядок, в котором
(2.2.1) удовлетворяется для всех
λ. Это – зеркальное отражение. При
k ≠ 0 угол дифракции зависит от длины волны, что и дает возможность
применять решетку в качестве диспергирующего элемента. Но, в отли-
чие от призмы, ДР раскладывает излучение каждой длины волны по
нескольким порядкам дифракции, что приводит к потерям света и на-
ложению порядков
. Это – один из главных недостатков ДР. При одних и
тех же условиях (
t, ϕ и ϕ′) мы получим, например, λ = 600 нм в первом
(
k = 1), 300 нм во втором (k = 2), 200 нм в третьем (k = 3) порядках.
Поэтому дифракционные приборы зачастую приходится дополнять
фильтрами или призменным прибором невысокого разрешения для вы-
деления излучения нужного порядка.
19
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 17
- 18
- 19
- 20
- 21
- …
- следующая ›
- последняя »
