Составители:
Рубрика:
ближайший из которых – в точке
mv = m(v
k
– δv) = (mk – 1)π. Таким
образом,
полуширина главного максимума равна δv = π/mk.
Если мы устремим
b → t, т.е. u → v, то физически вместо решетки
получим зеркало шириной
mt, а математически выражение (2.2.6) пре-
вратится в (1.2.5) (см. [
7]), с точностью до множителя m
2
, учитывающе-
го увеличение в
m раз ширины отражателя (множитель А
2
в (2.2.6)
определяет поток, падающий на одну полоску шириной
b → t) и умень-
шение в
m раз ширины дифракционного максимума.
Ψ(v)/m
2
m= 6
12
10
0
Φ(u),
u=v/3
0
π
2
π
3
π
v
Рис. 2.2.2. Графики функций Φ(u) и Ψ(v)/m
2
для случая b
⋅
cosϕ=t/3.
Функция Ψ(v) построена для решеток с полным количеством
штрихов m=6, 12 и 100. Интенсивность вторичных максимумов
быстро уменьшается с ростом m.
2.2.3. Дисперсия и меридиональное увеличение
Угол отклонения лучей на решетке θ = ϕ′–ϕ, так что угловая дис-
персия (см. (2.2.1)):
D
θ
= dθ/dλ = k/(t⋅cosϕ′) = kN
1
/cosϕ′ , (2.2.7)
где
N
1
=1/t –число штрихов на 1 мм. Уменьшение постоянной решетки t
и увеличение порядка спектра приводят к пропорциональному возрас-
танию угловой дисперсии прибора.
Угловое увеличение решетки можно определить по изменению
ширины волнового фронта пучка:
ϕ
′
ϕ
=Γ
cos
cos
. (2.2.8)
21
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 19
- 20
- 21
- 22
- 23
- …
- следующая ›
- последняя »
