Составители:
Рубрика:
В нулевом порядке (ϕ = -ϕ′) и в автоколлимации (ϕ = ϕ′) Г=1.
2.2.4. Разрешающая способность решетки
Спектральное разрешение решетки определяют полуширина глав-
ных максимумов функции Ψ(v) и дисперсия.
Их положение соответствует v
= π(sinϕ+sinϕ′) t /λ = kπ. Ближай-
шие нули – при
m(v – δv)=(mk – 1)π, так что δv = δϕ′⋅cosϕ′⋅t /λ = kπ.
Отсюда, по критерию Релея, получим:
kmDR =
δϕ
λ
=
δλ
λ
=
θ
'
. (2.2.9)
Разрешающая способность определяется только порядком спектра
и полным числом штрихов решетки
m. Существенное увеличение числа
штрихов решетки возможно лишь за счет уменьшения ее постоянной,
так как в ином случае придем к решеткам больших размеров. Поэтому
для увеличения разрешающей способности иногда приходится работать
в высоких порядках дифракции. Правда, сейчас технически возможно
изготовление решеток с очень малым шагом. Механически можно наре-
зать до 3600 штрихов на 1 мм.
2.2.5. Наложение порядков
Основная формула решетки (2.2.1) показывает, что одни и те же
углы дифракции будут наблюдаться для всей совокупности длин волн
λ
k
, удовлетворяющих соотношению
t(sinϕ + sinϕ') = kλ
k
, λ
k
=λ
1
/k,
(2.2.10)
где
k – вся последовательность натурального ряда чисел, возможных
для данной решетки. Eсли наш рабочий диапазон заключен в пределах
λ
н
< λ
в
и мы хотим работать в k -м порядке, то наложения порядков не
будет, если выполняются условия
k λ
н
> (k –1)λ
в
; k λ
в
< (k +1)λ
н
. (2.2.11)
Второе неравенство жестче, так что:
k
н
в
1
1
+≤
λ
λ
, или (2.2.12)
22
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- …
- следующая ›
- последняя »
