Спектральные приборы. Загрубский А.А - 23 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПбГУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

k
н
нв
н
1
≤
λ
λ
−
λ
=
λ
λΔ
. (2.2.13)
Отсюда видно, что рабочий диапазон, в котором отсутствует на-
ложение изображений различных длин волн, тем меньше, чем выше
порядок дифракции, или, что то же самое, чем больше длин волн укла-
дывается в разности хода лучей от соседних штрихов.
2.2.6. Решетки с профилированным штрихом
Дифракционная решетка способна разложить падающее на нее
излучение в довольно широкий (по углу) спектр только потому, что
ширина каждого штриха сравнима с длиной волны, поэтому он отража-
ет излучение в широкий дифракционный максимум. Но интенсивность
отражения довольно существенно зависит от угла наблюдения.
На рис. 2.2.2 функции
Φ(u) и Ψ(v) нарисованы в предположении
t = 3b
⋅
cosϕ. Видно, что их произведение даже для случая столь узких
отражающих полосок даст в первый порядок дифракции примерно 0,65
от интенсивности нулевого порядка. В более высокие порядки – еще
меньше. Увеличить полезную долю света в нужном направлении можно
только повернув отражающие плоскости штриха так, чтобы максимум
функции
Φ(u) был направлен туда же, куда направлен нужный нам
главный максимум
Ψ(v). Если плоскости штриха и решетки не совпа-
дают, то в выражения для
u и v нужно подставлять различные углы па-
дения лучей, что и позволит сместить профили функций
Φ(u) и Ψ(v)
относительно друг друга.
На рис. 2.2.3 изображен разрез в главном сечении профилирован-
ной отражательной решетки, у которой плоскость штриха повернута
относительно плоскости решетки на угол
γ (этот угол называется углом
блеска
). Здесь t и b – шаг решетки и ширина отражающей поверхности
штриха;
N и N′ – нормали к решетке и к штриху. Углы падения и ди-
фракции
ϕ и ϕ′ отсчитываются от нормали N. Как и раньше, положи-
тельными считаем углы, получающиеся вращением соответствующей
нормали по часовой стрелке.
23

Страницы