Спектральные приборы. Загрубский А.А - 9 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПбГУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

λ
β
β−=
λ
β
d
d
n
d
dn
1
11
cossin
(из
2.1.11), (2.1.14)
λ
β
−=
λ
β
d
d
d
d
21
. (2.1.15)
Отсюда:
21
coscos
sin
αβλ
=
λ
ϕ A
d
dn
d
d
, (2.1.16)
или, в минимуме отклонения, т.е. при
α
1
= α
2
= α и β
1
= β
2
= А/2:
(
)
()
}2/sin1{
2/sin
2
22
An
A
d
dn
d
d
−
λ
=
λ
ϕ
. (2.1.17)
При продвижении в длинноволновую сторону уменьшается и
λd
dn
, и n. А с уменьшением n растет знаменатель в (2.1.17), так что дис-
персия призмы
λ
ϕ
d
d
убывает быстрее, чем дисперсия ее материала,
λd
dn
.
2.1.3. Угловое увеличение
Пусть на поверхность призмы падает узкий пучок лучей из точки
I, рис. 2.1.3а. Малый угол между крайними лучами пучка в плоскости
главного сечения обозначим
θ. В результате преломления продолжения
этих лучей пересекутся в точке
I′ под углом ψ, который отличен от θ.
Величина Г
= ψ/θ называется угловым увеличением призмы. Угол θ
равен изменению угла падения
Δα
1
для крайних лучей пучка, а угол ψ –
изменению угла выхода лучей -
Δα
2
из призмы. Полагая углы ψ и θ ма-
лыми, заменим конечные разности дифференциалами. Таким образом,
Г
= –dα
2
/dα
1
.
В общем случае, см. (
2.1.5) – (2.1.9), получим:
12
21
coscos
coscos
βα
βα
=Γ
. (2.1.18)
При установке в минимуме отклонения угловое увеличение равно
единице.
Если α
1
< α, то Г > 1, при α
1
> α – Г < 1. Если Г ≠ 1, то в ме-
ридиональной плоскости размер пучка, либо падающего, либо прошед-
шего, при прохождении через призму должен уменьшиться. На рис.
9

Страницы