Составители:
Рубрика:
ный вектор обратной решетки
G
1
,
1
2
d
π
=G
, то равенство примет сле-
дующий вид:
2kcosθ = n⏐G
1
⏐ = ⏐G⏐, или kcosθ = ½⏐G⏐. (5.2.10)
Здесь ⏐G⏐– модуль произвольного вектора обратной решетки в рас-
сматриваемом направлении. После домножения обеих частей
(5.2.10) на
½⏐G⏐, получим:
2
22
k
⎛
=θ=
⎜
⎝⎠
cos
GG
2
⎞
⎟
kG
. (5.2.11)
Записанное в такой форме условие возникновения дифракционного
максимума называется
условием Вульфа–Брэгга.
5.2.3.4 Некоторые моменты, существенные для дальнейшего
1. Условие Вульфа–Брэгга выведено для случая упругого рассеяния,
когда одинаковы энергии падающей и рассеянной волн, т.е. одинаковы
и длины волн (см. соотношения
(5.2.8)), и волновые векторы k (по мо-
дулю).
2. Направление распространения волны изменяется, выполняется
соотношение
отр
=
+kkG
. (5.2.12)
Следовательно, волна получает от решетки дополнительный импульс,
равный
ħG, а условие Вульфа-Брэгга есть условие неизменности энер-
гии волны. Волна получила импульс, но не изменила энергии. Это есте-
ственно, если полученный импульс – импульс отдачи
всей решетки.
Дифрагированный луч возникает как сумма равных рефлексов от
всех
узлов кристалла
. Если учесть соотношение масс кристалла и нейтрона,
тем более – электрона или фотона, то ясно, что обменом энергии зачас-
тую можно пренебречь.
3. Соображения, приведенные в п.п. 1 и 2 не совсем верны (точнее –
не всегда). Здесь не учтен тот факт, что в реальном кристалле атомы
колеблются относительно равновесных положений. А поскольку они
все связаны упругими силами, эти колебания не хаотичны. Возникшее
почему-либо смещение одного атома вызывает смещение соседей, так
что в результате рождаются волны смещений, называемые
фононами
31
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 29
- 30
- 31
- 32
- 33
- …
- следующая ›
- последняя »
