Составители:
Рубрика:
В реальных случаях, при описании, например, электропроводности,
выделения джоулева тепла и т.д. пренебречь взаимодействием элек-
тронной и ионной подсистем невозможно, так что мы очень скоро вве-
дем и учтем среднее время между двумя последовательными
столкновениями электрона с решеткой (
время свободного пробега элек-
трона
) как параметр, характеризующий это взаимодействие. Ясно, что
такое описание взаимодействия тоже упрощенно и может считаться
удовлетворительным лишь пока нас не интересуют детали механизма
рассеяния. Это – просто очередной шаг на пути последовательного при-
ближения к описанию того, что можно назвать
природой вещей. Если он
окажется удачным и позволит описать основные закономерности, на-
блюдаемые в эксперименте, можно идти дальше …
ПРЕДПОЛОЖЕНИЕ 3
Полную волновую функцию
электронной подсистемы можно пред-
ставить как произведение
одноэлектронных волновых функций:
(
)
11
1...
( , ,... , ,... , ) ,
el ii nn ii
in=
Ψ=ϕ
⎡
⎤
⎣
⎦
∏
rk rk r k rk ,
(5.4.2)
т.е. рассматривать отдельный электрон как замкнутую систему, не
взаимодействующую с остальными. Каждый из них дает в полную энер-
гию всей электронной подсистемы свой аддитивный
вклад:
el i
E=
∑
E
.
(5.4.3)
В такой записи не учтены явно электрон–электронные взаимодейст-
вия. Оказывается, их можно учесть введением некоего усредненного
ЭФФЕКТИВНОГО ПОТЕНЦИАЛА, действующего на рассматриваемый элек-
трон со стороны всех остальных.
Например,
эффективный самосогласованный потенциал Хар-
три–Фока
. Самосогласованный, поскольку процедура его расчета стро-
ится итерационно и на каждом шаге итераций уточняется вид и
волновой функции и потенциала, а
эффективный, поскольку он не опи-
сывает реального распределения потенциала в пространстве, а строится
только
для описания фиксированного электронного состояния. Сам
эффективный потенциал зависит от того, в каком состоянии (энергия,
импульс) находится "наш" электрон.
44
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 42
- 43
- 44
- 45
- 46
- …
- следующая ›
- последняя »
