Составители:
Рубрика:
могут быть оптически активны. Отсюда их название –
ОПТИЧЕСКИЕ КО-
ЛЕБАНИЯ
, ОПТИЧЕСКИЕ ФОНОННЫЕ ВЕТВИ. Их тоже три, продольная
(
LO) и две поперечных (TO).
Очевидно, максимальная частота оптических колебаний должна
достигаться при
a
λ
= , т.е.
2ka
=
π
. В этом случае атомы ячейки ко-
леблются точно в противофазе. В первом приближении:
1
12
11
2
maxO
C
MM
⎛⎞
ω= +
⎜⎟
⎝⎠
, (5.5.16)
где М
1
и М
2
– массы атомов.
Минимальна частота оптической моды должна быть при
ka
=
π
и
здесь, возможно, оптическая и акустическая ветви сливаются. Но это не
так, если в базисе ячейки два разных атома. В этом случае
2a
λ
= , т.е.
узлы, изображенные на рис.
5.2.15, колеблются точно в противофазе.
Имеем стоячую волну, а в предполагаемом месте размещения одного из
атомов ячейки – узел. Второй атом остается неподвижным! Правда, при
наличии двух атомов становится не очень ясно, который из них должен
быть неподвижен. Стоячая волна с
2a
λ
= может с равным успехом
иметь узлы либо на одном, либо на другом атоме. И если эти атомы раз-
личны по массе, то и частоты этих двух колебаний будут различаться.
При
М
1
> М
2
получим частоты:
1
1
2
maxA
C
M
ω=
и
1
2
2
minO
C
M
ω=
. (5.5.17)
Если в элементарной ячейке атомов, то рассмотрение стано-
вится менее наглядным, но приводит просто к увеличению числа опти-
ческих мод. Акустических ветвей всегда три
2N >
1
, а оптических – 3(N – 1).
Поскльку фононы – волны возбуждений, то, согласно теореме Блоха
(см.
ПРЕДПОЛОЖЕНИЕ 1, стр. 42), волновая функция фонона имеет вид
() () exp( )
kk
uiψ= ⋅rr kr
,
электроотрицательностей применяются разные. В одной из них (шкала Мал-
ликена)
ЭЛЕКТРООТРИЦАТЕЛЬНОСТЬ – полусумма ПОТЕНЦИАЛА ИОНОЗАЦИИ и
СРОДСТВА К ЭЛЕКТРОНУ.
1
В кристаллах высокой симметрии две поперечных ветви вырождаются,
так что на рисунках достаточно отображать одну из них.
81
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 79
- 80
- 81
- 82
- 83
- …
- следующая ›
- последняя »
