ВУЗ:
Составители:
18
обычно пользуются обратной величиной, равной квадрату скорости звука a в
данной среде:
ρ
=
ρΔ
Δ
=
d
dpp
2
a .
Для мало сжимаемых газов и жидкостей при больших изменениях
давления Δp изменение плотности Δρ будет малым, а следовательно,
скорость звука – большой; и наоборот, для сильно сжимаемых жидкостей
при малых изменениях давления Δp изменение плотности Δρ будет
большим, а скорость звука – малой. Следовательно, характеристикой
сжимаемости жидкостей в состоянии покоя служит скорость
звука в данной
среде. Очевидно, что сжимаемость воды, скорость звука в которой ~ 1500
м/с, значительно меньше сжимаемости воздуха, в котором скорость звука ~
330 м/с. В несжимаемой среде (Δρ=0 при Δp≠0) а=∞, т.е. малые возмущения
распространяются мгновенно (в алмазе а=18 км/с). В тех же случаях, когда
газ
или жидкость движется, для оценки сжимаемости пользуются не
абсолютным значением скорости звука, а отношением скорости потока υ к
скорости звука (числом М).
Все реальные жидкости обладают вязкостью, и поэтому их называют
вязкими. В некоторых задачах влиянием вязкости можно пренебречь и
ввести понятие идеальная жидкость,
вязкость которой равна нулю [2]. Для
всех реальных жидкостей и газов такие физические характеристики, как
вязкость, теплоемкость, теплопроводность и т.д. зависят от их параметров,
например от температуры. Но во многих задачах с достаточной степенью
точности можно полагать эти величины постоянными.
Идеальная жидкость - это жидкость, не обладающая трением. При
движении жидкости
без трения между отдельными ее соприкасающимися
слоями возникают только нормальные силы (давления), касательные же
силы (напряжения сдвига) отсутствуют. Это означает, что идеальная жид-
кость не оказывает изменению формы никакого внутреннего
сопротивления.
Теория движения идеальной жидкости математически очень глубоко
разработана и во многих случаях дает вполне удовлетворительную картину
действительных движений. В
то же время она совершенно бессильна для
решения проблемы изучения сопротивления тела, движущегося в жидкости,
так как в этом случае приводит к результату, что тело, равномерно
движущееся в неограниченно распространенной жидкости, не испытывает
никакого сопротивления (парадокс Даламбера). Такой совершенно
неприемлемый результат теории идеальной жидкости объясняется тем, что в
действительных жидкостях между
жидкостью и поверхностью обтекаемого
тела действуют не только нормальные, но и касательные силы, или, другими
словами, силы трения действительных жидкостей, которые связаны как раз с
таким свойством жидкости, как вязкость.
В идеальной жидкости касательные силы отсутствуют, поэтому на
поверхности соприкосновения твердого тела с жидкостью в общем случае
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 16
- 17
- 18
- 19
- 20
- …
- следующая ›
- последняя »
