ВУЗ:
Составители:
55
только значения δ, δ*, δ** и τ
w
(напряжение трения на твердой стенке) будут иными:
а) толщина вытеснения масс в пограничном турбулентном слое
δ
υ
υ
δ
*
=−
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
∞
∫
1
0
x
dy ; (2.13)
б) толщина потери импульса в турбулентном погранслое
δ
υ
υ
υ
υ
δ
**
=−
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
∞∞
∫
xx
dy1
0
; (2.14)
в) напряжение трения на твердой стенке
τμ
υ
w
x
y=0
y
=
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
∂
∂
.
Граничные условия будут следующими :
а) на стенке:
y=0; ;
y
xy
xx
υυ
υυυ
== ≈
−
∞
0
∂
∂
l
;
б) на внешней границе турбулентного погранслоя:
y=
y
y
x
xx
2
δυ υ
υυ
;;;===
∞
∂
∂
∂
∂
00
2
,
Необходимо учесть, что уравнение Эйлера
−=
∞∞
1
ρ
υυ
∂
∂
p
x
' в случае обтекания
плоской пластины преобразуется к виду: υ'
∞
=0 (т.к. в этом случае υ
∞
=υ
x,∞
постоянна
вдоль оси Х и тогдаυ'
∞
=υ'
x,∞
=0 - нет изменения скорости вдоль пластины) и
∂
∂
p
x
= 0
.
Для плоской пластины уравнение импульсов имеет вид:
d
dx
w
δ
τ
ρυ
**
=
∞
2
(2.16)
2.4. Двухслойная схема пристенной турбулентности
Чтобы подчеркнуть главную особенность турбулентного движения около
твердой стенки, рассмотрим установившееся движение жидкости вдоль
безграничной пластины ['7]. Расположим ось координат так, чтобы ось х была
направлена вдоль пластины, а ось у - по нормали к ней (рис. 11). При такой
идеализации течения, когда поток совершает плоское стационарное осредненное
движение при
отсутствии массовых сил, любые два сечения, перпендикулярные
линиям тока, идентичны в кинематическом и динамическом смысле. Это позволяет
полагать все производные по X равными нулю, компоненты скорости
υ
υ
yz
=
а
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 53
- 54
- 55
- 56
- 57
- …
- следующая ›
- последняя »
