Основы аэрогидромеханики. Часть II. Загузов И.С. - 123 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Спор при жизни этих великих ученых так и не был разрешён, и лишь в
дальнейшем проведенные точные эксперименты по измерению скорости
распространения звука в различных телах подтвердили правильность фор-
мулы Лапласа, а, следовательно, и его утверждения, что процесс распро-
странения звука в средах является адиабатным, и для него
a
kp
ρ
= .
5.1. Изоэнтропийные соотношения для идеального газа
Интеграл Бернулли уравнения энергии для единицы массы газа:
2
2
h
υ
+Π+ =
const
, (5.3)
где h – энтальпия (или полное теплосодержание), П – потенциал массо-
вых сил.
При пренебрежении массовыми силами (П=0) получим:
2
2
h const
υ
+= .
Записав выражение для нулевых условий, получим
2
2
0
0
22
hh
υ
υ
+=+ .
Здесь индекс «0» соответствует скорости потока
0
υ
=0, т.е. скорости
заторможенного потока.
Тогда
2
0
2
h h const
υ
=+ = . (5.4)
В этом случае уравнение (5.4) определяет энтальпию адиабатически затор-
моженного потока. Далее все параметры без индекса будем называть ста-
тическими параметрами, а параметры с индексом «0» – параметрами тор-
можения или заторможенными параметрами.
Поскольку
p
hCT
=
, , где – теплоёмкость при постоянном
давлении, которую будем считать постоянной при движении газа, то с учё-
том (5.4):
00p
hCT=
p
C
2
0
2
pp
CT CT
υ
=+.
Из этого соотношения можно найти температуру адиабатически за-
торможенного потока или температуру торможения:
2
0
1
2
p
TT
CT
υ
⎛⎞
=+
⎜
⎜
⎝⎠
⎟
⎟
(5.5)
123

Страницы