Основы аэрогидромеханики. Часть II. Загузов И.С. - 133 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Зачастую вместо этих уравнений используют выражения с коэффици-
ентом
λ
. Для этого в полученную систему уравнений вносят соотношения
(5.11) и (5.12), связывающие числа
М и
λ
, и получают:
1
11
11
2
*
21
1
11
kk
Ak
Ak k
λλ
−
−−
⎡
⎤
−
⎛⎞⎛ ⎞
⎢
⎥
=−
⎜⎟⎜ ⎟
⎢
⎥
++
⎝⎠⎝ ⎠
⎣
⎦
;
11
11
2
*
11
1
21
kk
kk
k
ρ
λ
ρ
−
−
+−
⎛⎞⎛ ⎞
=−
⎜⎟⎜ ⎟
+
⎝⎠⎝ ⎠
;
11
2
*
11
1
21
kk
kk
pk k
pk
λ
−
−
+−
⎛⎞⎛ ⎞
=−
⎜⎟⎜ ⎟
+
⎝⎠⎝ ⎠
;
2
*
11
1
21
Tk k
Tk
λ
+−
⎛⎞
=−
⎜⎟
+
⎝⎠
.
Для профилирования сопла Лаваля используют метод
θ
−
расчёта. Из урав-
нения неразрывности:
** *
A
A
ρυ ρ υ
= имеем
*
**
A
a
ρ
υ
ρ
= . Обозначим
() (
*
A
M
)
A
θ
θλ
==. Задаваясь последовательно значениями М или
λ
нахо-
дят ряд отношений
*
A
A
θ
= и строят график
(
)
M
θ
θ
=
или
(
)
θ
θλ
= . Далее
по приведенным выражениям для
*
p
p
;
*
ρ
ρ
;
*
T
T
находят значения парамет-
ров газа при его движении по соплу. Для удобства расчётов имеются спе-
циально разработанные газодинамические таблицы.
Рассмотрим диаграммы процессов движения газа по соплу Лаваля.
Отметим на диаграмме «давление – удельный объём» (
р –
v
) (рис.26) про-
цессы, протекающие внут-
ри сопла Лаваля. Верхняя
часть диаграммы пред-
ставляет процесс движе-
ния газа по конфузорной
части сопла Лаваля до его
критического сечения.
Нижняя часть диаграммы
характеризует движение
газа в закритической
Рис. 26.
133

Страницы