Введение в математическое моделирование процессов аэрогидромеханики. Ч.II. Загузов И.С. - 18 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Уравнение изохорного процесса:
2
11
2
p
T
p
T
=
, откуда давление в конеч-
ном состоянии определяется как
2
p
2
21
1
T
p
p
T
=
,
55
2
2
609
22 10 45,7 10
293
Н
p
м
=⋅ = ⋅ .
Изобарный процесс (при
р
const
=
)
Рис. 3
1
2
q
(подвод тепла)
v
р
а) процесс изобарного расширения
изобара
1
2
q
(отвод тепла)
а) процесс изобарного сжатия
изобара
v
На
р
−v
-диаграмме – это прямая, параллельная оси
v
в системе коор-
динат
p
−v
. Если процесс идет с подводом тепла, то имеем случай изобар-
ного расширения. Если же процесс протекает с отводом тепла от рабочего
тела, то происходит процесс изобарного сжатия.
На основании условий существования изобарного процесса имеем:
dq dh
=
(1.7)
Это следует из второй формы записи первого закона термодинамики:
. Но так как в процессе
dq dh dp=−v
p
const
=
, следовательно: и то-
гда .
0dp =
dq dh=
Поскольку теплоемкость при постоянном давлении
p
dh
C
dT
=
, то
.
p
dq C dT=
С другой стороны, из первой формы записи первого закона термодина-
мики: . Дифференцируя уравнение Клапейрона
при
V
dq du pd C dT pd=+ = +vv
p
const=
и
R
const
=
, получим:
p
dRdT
=
v
. Тогда
V
dq C dT RdT
=
+
.
Следовательно: , откуда получаем важное соот-
ношение в теоретической термодинамике:
pV
CdT CdT RdT=+
pV
С CR
−
=
(1.8)
Соотношение (1.8) впервые было дано в работах Роберта Майера, не-
мецкого теплофизика, и получило название уравнения Майера, которое
читается следующим образом:
Разность между удельными теплоемко-
18

Страницы