Технические средства и методы защиты информации. Зайцев А.П - 40 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

37
2
2
22
1
[ cos( ) sin( )]sin ;
4
1
[ sin( ) cos( )]cos ;
2
11
[( 1)sin( ) cos( )]sin ;
4
0.
m
m
r
m
r
klI
Htkrtkr
rkr
klI
Etkrtkr
kr
r
klI
Etkrtkr
rkr
kr
HHE
α
ϑ
ϑα
=ω−−ω−ϑ
π
=ω−+ω−ϑ
πωε
=−ω−+ω−ϑ
πωε
===
(1.33)
Ближняя зона (зона квазистационарности). Границы этой зоны
определяются условиями r >> l (l – длина элемента тока или плечо
вибратора) и kr << 1, или r << 1/k. В силу равенства k = 2π/λ второе условие
принимает вид r << λ/2π (условие квазистационарности). Для ближней зоны
(на расстояниях от вибратора
существенно меньших длины волны)
формулы (1.33) можно упростить, отбрасывая малые члены в квадратных
скобках и пренебрегая фазовым сдвигом kr:
23
3
sin cos ; cos sin ;
42
sin sin ; .
4
mm
r
mm
m
lI p
H
tE t
rr
plI
Etp
r
α
ϑ
=ϑω= ϑω
ππε
=ϑω=
ω
πε
(1.34)
Поле согласно (1.34) не имеет волнового характера, так как выражения
(1.34) получены в пренебрежении излучением в ближней зоне вследствие
его незначительности. Пространственное распределение в этом случае
свойственно статическому диполю. Выражения (1.34) содержат одну со-
ставляющую вектора напряженности магнитного поля элемента тока и две
составляющие вектора напряженности электрического поля вибратора,
характеризующиеся в каждый момент
времени как «стационарные» вели-
чины. Из (1.34) следует, что величины E и H сдвинуты по фазе на угол 90°.
Дальняя зона. Рассмотрим поле на расстояниях, значительно превы-
шающих длину волны, когда и 1rkr
λ
. В этом случае можно
пренебречь членами порядка
22
1 kr и
1 kr
. Тогда уравнения (1.33)
принимают вид [35]:
0
sin sin( );
4
0;
sin sin( ).
4
m
r
m
klI
Htkr
r
E
klW I
E
tkr
r
α
ϑ
=− ϑ ω −
π
=
=− ϑ ω −
π
(1.35) 
                  klI m 1
            Hα =        [ cos(ωt − kr ) − sin(ωt − kr )]sin ϑ;
                  4πr kr
                   klI m 1
            Er =          [ sin(ωt − kr ) + cos(ωt − kr )]cos ϑ;
                 2πωεr 2 kr                                              (1.33)
                  k 2lI m     1                      1
            Eϑ =          [( 2 2 −1)sin(ωt − kr ) + cos(ωt − kr )]sin ϑ;
                  4πωε r k r                         kr
            H r = H ϑ = Eα = 0.
    Ближняя зона (зона квазистационарности). Границы этой зоны
определяются условиями r >> l (l – длина элемента тока или плечо
вибратора) и kr << 1, или r << 1/k. В силу равенства k = 2π/λ второе условие
принимает вид r <<λ/2π (условие квазистационарности). Для ближней зоны
(на расстояниях от вибратора существенно меньших длины волны)
формулы (1.33) можно упростить, отбрасывая малые члены в квадратных
скобках и пренебрегая фазовым сдвигом kr:
                              lI                         p
                      H α = m2 sin ϑcos ωt ; Er = m 3 cos ϑsin ωt ;
                             4 πr                     2πεr
                                                                         (1.34)
                              pm                       lI m
                      Eϑ =          sin ϑsin ωt ; pm =      .
                            4πεr 3                      ω
    Поле согласно (1.34) не имеет волнового характера, так как выражения
(1.34) получены в пренебрежении излучением в ближней зоне вследствие
его незначительности. Пространственное распределение в этом случае
свойственно статическому диполю. Выражения (1.34) содержат одну со-
ставляющую вектора напряженности магнитного поля элемента тока и две
составляющие вектора напряженности электрического поля вибратора,
характеризующиеся в каждый момент времени как «стационарные» вели-
чины. Из (1.34) следует, что величины E и H сдвинуты по фазе на угол 90°.
    Дальняя зона. Рассмотрим поле на расстояниях, значительно превы-
шающих длину волны, когда r λ и kr 1 . В этом случае можно
пренебречь членами порядка 1 k 2 r 2 и 1 kr . Тогда уравнения (1.33)
принимают вид [35]:
                                     klI
                            H α = − m sin ϑsin(ω t − kr );
                                     4 πr
                            Er = 0;                                      (1.35)
                                    klW 0 I m
                           Eϑ = −               sin ϑsin(ω t − kr ).
                                     4π r


                                                                            37

Страницы