ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
83
При решении практических задач частота квантования не всегда
определяется по условию
(4.14)
. Одна из причин этого связана с асим-
птотическим уменьшением значений частотных характеристик, что не
позволяет однозначно фиксировать величину
н
ω
. Однако условие мо-
жет служить ориентиром при выборе значения
н
ω
, а также для проверки
принятых решений.
Существует несколько способов определения значений
0
ω
и
0
T
.
Приведем наиболее употребительные из них.
1.
0
/
н
T
π ω
=
. Это соотношение прямо связано с теоремой Ко-
тельникова-Шеннона. Подставим в
(4.14)
известное выражение
0 0 0
2 2 /
f T
ω π π
= =
и получим исходную расчетную формулу.
2. Критерий Джури. Пусть на вход системы поступает гармони-
ческий сигнал с единичной амплитудой. Положим, что модуль выход-
ного сигнала
( ) ( )
( )
1 ( ) ( )
р нч
p нч
W j W j
Y j
W j W j
ω ω
ω
ω ω
=
+
на частоте
н
ω
не должен превышать допустимой величины
0,01 0,1
доп
ε
= ÷
. Тогда величина
н
ω
является верхней границей полосы
пропускания и период квантования определится из выражения
0
/
н
T
π ω
=
.
3. Критерий в области времени:
(
)
0 95
1 6...1 20
T T
=
,
где
95
T
– время, в течение которого переходная характеристика дости-
гает уровня 95 % от установившегося значения. Можно пользоваться
другими временными характеристиками, выделяя интервал времени,
в течение которого переходная характеристика входит в пятипро-
центную зону.
Практические вопросы выбора параметров
0
ω
и
0
T
несколько
сложнее формальных расчетов по какому-либо из этих критериев. При-
ходится учитывать особенность реальных частотных характеристик, ко-
торые приближаются к оси
ω
асимптотически, что не позволяет одно-
значно выбрать значение
н
ω
. При этом учитывают две противоречивых
тенденции. Увеличение значения
н
ω
приводит к повышению точности
дискретной модели (приближаясь к непрерывной). Однако при этом за-
метно увеличивается объем вычислений, что всегда нежелательно.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 81
- 82
- 83
- 84
- 85
- …
- следующая ›
- последняя »
