Задачи по квантовой механике. Часть 1. Алмалиев А.Н - 18 стр.

UptoLike

18
где
€€
€€
[F,G]=FGGF
коммутатор операторов
F
и
G
.
Известно , что коммутатор операторов физических величин в классиче-
ском пределе должен обращаться в нуль, а потому величина его должна быть
пропорциональна
h
. Поэтому правая часть (13) пропорциональна
2
h
. В ча-
стности , для оператора компоненты импульса и соответствующей координа -
ты , например,
x
и x,
x
[p, x] i
=−
h
и соотношение неопределенностей для этих величин имеет вид (в этом част-
ном случае оно называется соотношением неопределенностей Гейзенберга ):
222
x
(p)(x)4
<><>≥
h
. (14)
Оно означает, что для состояния, в котором частица локализована в области
пространства
x
, возможный разброс значений ее импульса (около среднего
значения) заключен в области
x
p
, определяемой соотношением:
x
p/x
≥∆
h .
Соответственно монохроматическая волна с определенным значением им-
пульса
x
(p0 )
∆→
должна заполнять все пространство
)
x
(
.
Соотношение неопределенностей можно использовать для оценки сред-
него значения кинетической энергии частицы , движущейся в ограниченной
области пространства . В этом случае можно положить
0
p
x
=
>
>
<
, тогда
2222
(x)x
и (p)p
=∆=
. Если a линейный размер объема , в котором ло -
кализована частица , то с учетом (14) получаем:
22
min
2
p
E
2m
8ma
<>
<>==
h
.
При использовании соотношения неопределенностей (13) важно пом-
нить , что самосопряженные операторы
F
и
G
должны быть определены на
одном и том же множестве функций.
Рассмотрим примеры .
Пример 1. Для частицы , состояние которой задается функцией
22
x
x 2a i k
0
ψ (x)Ae
−+
= , проверить соотношение неопределенностей для ве -
личин x и
x
.
Решение . Запишем соотношение неопределенностей для координаты и им-
пульса :
222
x
(x)(p)4
<><>≥
h
.
При этом
222
(x)(x x)x
<>=<<>>=<>
и
                                        18
                                                       ∧   ∧
        € = FG
     € G]
где [F,     € € −GF
                 € € — коммутатор операторов F и G .
     Известно, что коммутатор операторов физических величин в классиче-
ском пределе должен обращаться в нуль, а потому величина его должна быть
пропорциональна  . Поэтому правая часть (13) пропорциональна  2 . В ча-
стности, для оператора компоненты импульса и соответствующей координа-
ты, например, p x и x,
                                ∧
                               [ p x , x ] =−i
и соотношение неопределенностей для этих величин имеет вид (в этом част-
ном случае оно называется соотношением неопределенностей Гейзенберга):
                           <(∆p x ) 2 ><(∆x) 2 >≥ 2 4 .                      (14)
Оно означает, что для состояния, в котором частица локализована в области
пространства ∆x , возможный разброс значений ее импульса (около среднего
значения) заключен в области ∆p x , определяемой соотношением:
                                  ∆p x ≥ / ∆x .
Соответственно монохроматическая волна с определенным значением им-
пульса (∆p x → 0 ) должна заполнять все пространство ( ∆x → ∞ ) .
    Соотношение неопределенностей можно использовать для оценки сред-
него значения кинетической энергии частицы, движущейся в ограниченной
области пространства. В этом случае можно положить =

=0 , тогда (∆x) 2 =x 2 и (∆p) 2 =p 2 . Если a — линейный размер объема, в котором ло- кализована частица, то с учетом (14) получаем: 2 = = . 2m 8ma 2 При использовании соотношения неопределенностей (13) важно пом- ∧ ∧ нить, что самосопряженные операторы F и G должны быть определены на одном и том же множестве функций. Рассмотрим примеры. Пример 1. Для частицы, состояние которой задается функцией =A e−x 2a + i k0 , 2 2 x ψ (x) проверить соотношение неопределенностей для ве- личин x и p x . Решение. Запишем соотношение неопределенностей для координаты и им- пульса: <(∆x) 2 ><(∆px ) 2 >≥2 4 . При этом <(∆x) 2>=<(x − )2 >= и