Основы современной квантовой химии. Аминова Р.М. - 60 стр.

                          [
F α µν = Hµν + ∑ ∑ ( P α λσ + P β λσ )(µν λσ ) − P α λσ (µλ νσ )
                 λ σ
                                                                   ]   (9.4)




                          [
F β µν = Hµν + ∑ ∑ ( P α λσ + P β λσ )(µν λσ) − P β λσ (µλ νσ )
                 λ σ
                                                                  ](9.5)
     Теперь матрица плотности разделяется также на две части
                                   занят.
                     α
                 P       λσ    =    ∑ c α ∗ jλ c α jσ             (9.6)
                                    j =1

                                   занят.
                 P   β
                         λσ    =    ∑ c β ∗ j λ c β jσ ,          (9.7)
                                    j =1



     Значения интегралов Sµν, Hµν и (µν!λσ) в уравнениях UHF те же
самые, как процедуре Хартри-Фока для замкнутых оболочек.
     Из выражений (31) и (32) можно найти спиновую матрицу плотности

                              Pλσ spin = Pλσ α − Pλσ β           (9.8)
     Отличие уравнений Хартри-Фока для открытых оболочек от уравнений
для закрытых оболочек заключается в том, что системы (9.2) и (9.3) содержат
в два раза больше уравнений (2n), чем система (8.11). Однако принципиально
уравнения Хартри-Фока для открытых оболочек ничем не отличаются от
уравнений (8.11), и их решение проводится одинаковым итеративным путем.


                 10. Проблема учета электронной корреляции
                 10.1. Метод конфигурационного взаимодействия
     Одноэлектронное приближение и однодетерминантное представление
волновой функции не позволяет полностью учесть все эффекты электрон-
электронного взаимодействия. Однодетерминантная теория обычно дает
неплохие результаты, поскольку основное электронное состояние может на
90% состоять из одной-единственной конфигурации, так что отсутствие