Основы современной квантовой химии. Аминова Р.М. - 84 стр.

реальным электронным распределением в молекуле. В этом приближении
после того, как получена квантовомеханическая волновая                   функция,
предпринимаются следующие шаги:
  (1) Строится сетка точек вокруг молекулы. Обычно размеры сетки
       ограничиваются       поверхностью           потенциальной         энергии,
       обусловленной вандерваальсовыми взаимодействиями.
  (2) В каждой из этих точек вычисляется электростатический потенциал
       по формуле

               nuclei Z     N N            φ µ ∗ (1)φν (1)
           Vp = ∑       A − ∑ ∑ Pµν    ∫                     dx1dy1dz1
                 A    R Ap µ ν                   r1 p

Первое суммирование производится по ядрам А, где Z A - положение атома в

таблице Менделеева, а R Ap - расстояние до предполагаемого (test) заряда.

Второе суммирование производится по атомным базисным функциям µ и ν,
где Pµν - элементы матрицы плотности, а интегралы представляют собой

кулоновские взаимодействия между (test) зарядом и электронным
распределением молекулы.
  (3) Далее вычисленный потенциал подгоняется к потенциалу,
       обусловленному атомными зарядами (они трактуются как
       переменные), при этом наложено ограничение – предполагается, что
       сумма атомных зарядов равна полному заряду молекулы.
По сравнению с процедурой Малликена такая подгонка зарядов к
электростатическим потенциалам более трудоемкая в вычислительном плане,
Однако преимуществом является то, что результаты показывают сходимость
при усложнении базисного набора в неэмпирических расчетах.