Решение линейных задач математической физики на основе методов взвешенных невязок. Анкилов А.В - 21 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

21
б) ;)()(
0
a
qayaK
в)
.)()()(
0
aa
ayayaK
Условия на правом конце b
x
задаются аналогично.
Замечание. Аналогичные краевые задачи получим в случае, когда
1
0
),sin()()(),(
n
nnn
txuxutxu
1
0
),sin()()(),(
n
nnn
txFxFtxF
1
),sin()()(
n
nnna
txt
1
),sin()()(
n
nnna
txt
1
0
),sin()()(
n
nnna
txqqtq
где
0
,,,,, qq
nnnnn
– постоянные; )(
0
xu – решение стационарных краевых
задач, описанных в разделе 1.7; а
)(xu
n
– решение краевых задач,
рассмотренных выше в этом разделе.
Следует иметь в виду, что частоты колебаний
n
являются в общем случае
неизвестными величинами, определяемыми в процессе решения задачи.
1.9. Основные термины
Струна, стержень, пластина, тело.
Температура, тепловой поток, интенсивность теплового потока, количество
тепла, коэффициент теплопроводности, теплообмен, коэффициент
температуропроводности.
Краевые (граничные) условия, начальные условия.
Обыкновенное дифференциальное уравнение второго порядка, краевая
задача одномерной стационарной теплопроводности.
Уравнение параболического типа, начально-краевая задача одномерной
нестационарной теплопроводности.
Уравнение эллиптического типа. Первая, вторая, третья краевая задача.
Краевая задача
двухмерной стационарной теплопроводности.
Уравнение гиперболического типа, начально-краевая задача. Уравнения
продольных колебаний струны, продольных и крутильных колебаний стержня.
Гармонические колебания упругих тел.

Страницы