Динамика атмосферы. Аргучинцев В.К. - 119 стр.

                                                  aλ m                             a
                                              −              a λ m cosλϑ ( u − m )
                      j λ = a λ J λ (To ) e
                       ↑                          cos ϑ
                                                          +       ∫ e              J λ (T )du +
                                                            cos ϑ 0
                                                                                                        (4.5.10)
                                                                        aλ
                                                   aλ          M   −         (u + m )
                               + (1 − a λ )             ∫e             cos ϑ
                                                                                        J λ (T )du .
                                                  cos ϑ 0

      Интегрируя полученные выражения для интенсивности монохроматической радиации по
всем длинам волн λ , по ϑ и ϕ в пределах полупространства, в соответствии с формулой (4.1.5)

получим полный поток длинноволновой радиации A = E ↓ , направленный вниз, и полный поток
длинноволновой радиации B = E ↑ , направленный вверх:

                                                   π
                                 ∞     M − cosaλϑ(u−m)
                                      2π           2               
                  A = E = ∫ dλ ∫ dϕ ∫ aλ ∫ e
                           ↓
                                                        J λ (T )du  sin ϑdϑ,                          (4.5.11)
                                       m                          
                          0    0    0




                                        2 π π2                − aλ m
                                                                       
                                         ∞
                           B = E = ∫ dλ  ∫ dϕ ∫ aλ J λ (To )e cos ϑ  cos ϑ sin ϑdϑ +
                                ↑


                                                                   
                                   0       0   0



                                              π
                                     2π     m − cosaλϑ (u −m )
                                              2                            
                                  + ∫ dϕ ∫ aλ ∫ e              J λ (T )du  sin ϑdϑ +                 (4.5.12)
                                    0    0
                                            0                             
                       π
                                          a
                                                                      
                 2π    2              M − λ (u +m)                     
                  ∫ dϕ ∫ (1 − aλ )aλ ∫ e cos ϑ
                                                   J λ (T )du  sin ϑdϑ.
                  0    0
                                     0
                                                                      

      Если считать, что деятельная поверхность почвы излучает как серое тело, то среднее значе-
ние коэффициента поглощения почвы aλ не зависит от переменных интегрирования и может быть
вынесено из под интегралов. Тогда, обозначая оптический путь длинноволновой радиации в атмо-
сфере через ξ , все формулы для расчета потоков радиации могут быть выражены через
следующий определенный интеграл:

                                                           π
                                                                        aλ ξ
                                          ∞       2π       2       −
                               φ(ξ) = ∫ dλ ∫ dϕ ∫ aλ e                 cos ϑ
                                                                               J λ (T ) sin ϑdϑ .       (4.5.13)
                                          0        0       0




      Спектр поглощения водяного пара имеет линейчатую структуру, и его зависимость от дли-
ны волны не может быть представлена аналитически. Поэтому вместо коэффициента поглощения
водяного пара aλ удобнее пользоваться так называемой функцией пропускания радиации. В вы-


                                                                        119