Динамика атмосферы. Аргучинцев В.К. - 50 стр.

                          dV→
                                                              
                                 = dVr − Vλ2 − Vθ 2          
                          dt     dt     r     r            
                                 r                           
                          dV→
                                                              
                                        dVλ Vr Vλ Vλ Vθ      
                          dt        =     +    +       ctgθ .                                (2.2.11)
                                           dt   r      r       
                                 λ
                                                               
                          dV→
                                                      2       
                                        dVθ Vr Vθ Vλ
                          dt        =     +    +     ctgθ 
                                          dt    r    r         
                                 θ                           



      Проекции градиента давления будут равны

                                                       ∂P                        
                                            ( gradP) =
                                                    r ∂r                         
                                                                                 
                                                               ∂P        1 ∂P 
                                            ( gradP)       =        =            .                  (2.2.12)
                                                       λ       ∂S     r sin θ ∂λ 
                                                               ∂P     1 ∂P       
                                            ( gradP)       =        =            
                                                   θ           ∂l     r ∂θ       

                                                                    r r
      Проекция вектора ω угловой скорости вращения Земли на оси r , S и l равны:
                       →                                        →




                                   ω r = ω cos θ ; ω λ = 0; ωθ = −ω sin θ .                          (2.2.13)


                           →     →    →
      Единичные векторы    i r , i θ , iλ    образуют правую систему координат, в которой сила Корио-
лиса выразится удвоенным векторным произведением вектора угловой скорости вращения Земли
                                                                                      →   →   →
на вектор относительной скорости, взятым с отрицательным знаком K = −2[ω, V ] , а проекции силы
Кориолиса на оси координат будут равны:




                                                                     50