ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
9
Элемент поверхности будем рассматривать как вектор
dS
n
dS
o
→
→
= , тогда элементарный по-
ток вектора можно представить в виде скалярного произведения вектора скорости
→
V на элемент
поверхности
→
Sd как вектор
.)cos()cos()cos(),
∧
+
∧
+
∧
== nzwdSnyvdSnxudSSdV(dP
r
r
(1.4.2)
Поток вектора скорости через заданную поверхность
S будет равен сумме потоков через
все элементы
dS и в пределе выразится поверхностным интегралом
∫∫
=
∫∫
=
s
n
s
dSVP SdV ),(
r
r
, (1.4.3)
где
n
V - проекция
→
V на нормаль
→
n к поверхности dS .
Если
S - замкнутая поверхность, то
),(
∫∫
→→
=
s
dSVP
. (1.4.4)
В случае замкнутой поверхности за положительное направление нормали к ней примем
внешнюю нормаль. Поток вектора скорости через замкнутую поверхность будет положительным,
если из объема, ограниченного данной поверхностью, вытекает воздуха больше, чем в него втека-
ет.
1.5. Дивергенция вектора скорости
Рассмотрим общее понятие дивергенции какого-либо вектора на примере поля скорости.
Воздух, как сжимаемая среда, в процессе своего движения может расширяться или сжи-
маться, что сопровождается увеличением или уменьшением его удельного объема. Относительное
изменение объема данной массы воздуха за единицу времени или изменение его плотности зави-
сит от распределения в пространстве скорости движения, т.е. связано с потоком вектора скорости,
и выражается скалярной величиной, называемой дивергенцией (расхождением) вектора скорости.
Дивергенцией вектора скорости в данной точке поля называется предел отношения потока
вектора скорости через замкнутую поверхность, к величине объема, ограниченного этой поверх-
ностью, при стягивании ее к точке.
→ → Элемент поверхности будем рассматривать как вектор dS = n o dS , тогда элементарный по- → ток вектора можно представить в виде скалярного произведения вектора скорости V на элемент → поверхности d S как вектор r r ∧ ∧ ∧ dP = ( V , dS ) = udS cos(nx)+ vdS cos(ny) + wdS cos(nz) . (1.4.2) Поток вектора скорости через заданную поверхность S будет равен сумме потоков через все элементы dS и в пределе выразится поверхностным интегралом r r P = ∫∫ (V , dS ) = ∫∫ Vn dS , (1.4.3) s s → → где Vn - проекция V на нормаль n к поверхности dS . Если S - замкнутая поверхность, то → → P = ∫∫ (V , dS ) . (1.4.4) s В случае замкнутой поверхности за положительное направление нормали к ней примем внешнюю нормаль. Поток вектора скорости через замкнутую поверхность будет положительным, если из объема, ограниченного данной поверхностью, вытекает воздуха больше, чем в него втека- ет. 1.5. Дивергенция вектора скорости Рассмотрим общее понятие дивергенции какого-либо вектора на примере поля скорости. Воздух, как сжимаемая среда, в процессе своего движения может расширяться или сжи- маться, что сопровождается увеличением или уменьшением его удельного объема. Относительное изменение объема данной массы воздуха за единицу времени или изменение его плотности зави- сит от распределения в пространстве скорости движения, т.е. связано с потоком вектора скорости, и выражается скалярной величиной, называемой дивергенцией (расхождением) вектора скорости. Дивергенцией вектора скорости в данной точке поля называется предел отношения потока вектора скорости через замкнутую поверхность, к величине объема, ограниченного этой поверх- ностью, при стягивании ее к точке. 9
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 7
- 8
- 9
- 10
- 11
- …
- следующая ›
- последняя »