Основы гидрофизики. Беховых Л.А - 79 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

АГАУ | Барнаул

Составители: 

Рубрика: 

79
Используя выражение (3.13), можно найти температуру на
границе между интересующими нас слоями толщи. В данном
случае под индексом n необходимо подразумевать номер i-того
слоя толщи, для внутренней границы которой отыскивается
температура. Например, температура на границе между первым
и вторым слоями толщи
)./(
1112
λδ−= qtt
Ход температуры внутри многослойной плоской толщи
представляет собой ломаную линию. Внутри каждого слоя тем-
пература изменяется согласно уравнению
),/(
, iiizi
zqtt λ
−
=
где z
i
– расстояние внутри рассматриваемого i-го слоя от поверх-
ности предыдущего слоя, температура на границе между
которыми равна t
i
.
В ряде случаев внутри объема рассматриваемого тела появ-
ляется или расходуется теплота за счет внутренних источников
или стоков W.
При этом распределение температуры по толщине плоского
тела:
)(
2
22
z
W
tt
п
−δ
λ
+=
, (3.14)
где δ – половина толщины слоя4
t
п
– температура поверхности тела;
z – координата;
λ – коэффициент теплопроводности (рис. 3.2).
Рис. 3.2. Теплопроводность плоского тела
с внутренним источником теплоты
+
z
0
t
п
t
п
2
δ
-
z
t
    Используя выражение (3.13), можно найти температуру на
границе между интересующими нас слоями толщи. В данном
случае под индексом n необходимо подразумевать номер i-того
слоя толщи, для внутренней границы которой отыскивается
температура. Например, температура на границе между первым
и вторым слоями толщи
                            t2 = t1 − q (δ1 / λ1 ).
     Ход температуры внутри многослойной плоской толщи
представляет собой ломаную линию. Внутри каждого слоя тем-
пература изменяется согласно уравнению
                         t i , z = t i − q ( z i / λ i ),
где zi – расстояние внутри рассматриваемого i-го слоя от поверх-
         ности предыдущего слоя, температура на границе между
         которыми равна ti.
     В ряде случаев внутри объема рассматриваемого тела появ-
ляется или расходуется теплота за счет внутренних источников
или стоков W.
     При этом распределение температуры по толщине плоского
тела:
                                       W 2
                        t = tп +           (δ − z 2 ) ,   (3.14)
                                       2λ
где δ – половина толщины слоя4
    tп – температура поверхности тела;
    z – координата;
    λ – коэффициент теплопроводности (рис. 3.2).

                       +z
                                      tп

              2δ   0
                                                      t


                                      tп
                   -z

            Рис. 3.2. Теплопроводность плоского тела
              с внутренним источником теплоты

                                     79

Страницы