Составители:
27
Таким образом подыскивается
ö
t
, согласованное с
ü
m
.
При использовании этой
модели расчеты выполняются итерациями, поскольку
û
(
x
)
априори неизвестно,
при этом для решения уравнения (4.26) должны применяться либо величина
û
(
x
)
на
предыдущей итерации, либо экстраполяционная величина.
К о э ф ф и ц и е н т ы з а м ы к а н и я.
ô
=0
.
40
,ë
=0
.
0168
,A
+
=17
,
a
1
=0
.
25
,
C
1
=0
.
09
,
C
2
=0
.
7
,
C
dif
=0
.
5
для
û
(
x
)
õ
1; 0
- в противном случае.
Главная идея модели заключается в том, что турбулентные напряжения регули-
руют отклонения от равновесности при скоростях, отличающихся от прогнозов по ал-
гебраической модели. Обыкновенное дифференциальное уравнение призвано
учесть различие в скоростях.
4.4. Учет влияния кривизны стенки, перехода от ламинарного к турбулентному
режиму течения
Массовые силы, возникающие вследствие сил плавучести или кривизны линий
тока, могут существенно изменить распределение длин пути смешения. Этот эф-
фект может быть учтен эмпирическими формулами, полученными, например, в ре-
зультате исследования стратифицированных пограничных слоев в атмосфере.
Для устойчивой стратификации
(Ri
>
0)
часто используется формула Монина
–Яглома
l
mo
l
m
=1
à ì
1
Ri
,
где число Ричардсона определяется как
Ri
=
à
ú
g
(
∂
u/
∂
y
)
2
∂
ú/
∂
y
.
Здесь координата
y
отсчитывается вдоль вертикали, а
ì
1
ù
7
.
При неустойчивой стратификации обычно используется следующая формула:
l
mo
l
m
=(1
à
ì
2
Ri)
à
1
/
4
,
где
ì
2
ù
14
.
Величина
l
mo
представляет собой длину пути смешения при отсут-
ствии архимедовых сил
(Ri = 0)
.
Архимедовы силы также влияют на число Пран-
дтля-Шмидта. Это влияние учитывается формулой Мунка-Андерсона:
û
t
/û
to
=(1+3
.
33Ri)
1
.
5
/
(1 + 10Ri)
0
.
5
.
27 Таким образом подыскивается öt , ü m . При использовании этой согласованное с модели расчеты выполняются итерациями, поскольку û(x) априори неизвестно, при этом для решения уравнения (4.26) должны применяться либо величина û(x) на предыдущей итерации, либо экстраполяционная величина. К о э ф ф и ц и е н т ы з а м ы к а н и я. ô = 0.40, ë = 0.0168, A + = 17, a 1 = 0.25, C 1 = 0.09, C 2 = 0.7, C dif = 0.5 для û(x) õ 1; 0 - в противном случае. Главная идея модели заключается в том, что турбулентные напряжения регули- руют отклонения от равновесности при скоростях, отличающихся от прогнозов по ал- гебраической модели. Обыкновенное дифференциальное уравнение призвано учесть различие в скоростях. 4.4. Учет влияния кривизны стенки, перехода от ламинарного к турбулентному режиму течения Массовые силы, возникающие вследствие сил плавучести или кривизны линий тока, могут существенно изменить распределение длин пути смешения. Этот эф- фект может быть учтен эмпирическими формулами, полученными, например, в ре- зультате исследования стратифицированных пограничных слоев в атмосфере. Для устойчивой стратификации (Ri > 0) часто используется формула Монина Яглома lm l mo = 1 à ì 1 Ri, где число Ричардсона определяется как ∂ú/∂y Ri = à gú ( ∂u/∂y )2 . Здесь координата y отсчитывается вдоль вертикали, а ì 1 ù 7. При неустойчивой стратификации обычно используется следующая формула: lm = (1 à ì 2Ri) à1/4, l mo где ì 2 ù 14. Величина l mo представляет собой длину пути смешения при отсут- ствии архимедовых сил (Ri = 0). Архимедовы силы также влияют на число Пран- дтля-Шмидта. Это влияние учитывается формулой Мунка-Андерсона: û t/û to = (1 + 3.33Ri) 1.5/(1 + 10Ri) 0.5.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 25
- 26
- 27
- 28
- 29
- …
- следующая ›
- последняя »