Моделирование турбулентных течений. Белов И.А - 27 стр.

UptoLike

Составители: 

27
Таким образом подыскивается
ö
t
, согласованное с
ü
m
.
При использовании этой
модели расчеты выполняются итерациями, поскольку
û
(
x
)
априори неизвестно,
при этом для решения уравнения (4.26) должны применяться либо величина
û
(
x
)
на
предыдущей итерации, либо экстраполяционная величина.
К о э ф ф и ц и е н т ы з а м ы к а н и я.
ô
=0
.
40
=0
.
0168
,A
+
=17
,
a
1
=0
.
25
,
C
1
=0
.
09
,
C
2
=0
.
7
,
C
dif
=0
.
5
для
û
(
x
)
õ
1; 0
- в противном случае.
Главная идея модели заключается в том, что турбулентные напряжения регули-
руют отклонения от равновесности при скоростях, отличающихся от прогнозов по ал-
гебраической модели. Обыкновенное дифференциальное уравнение призвано
учесть различие в скоростях.
4.4. Учет влияния кривизны стенки, перехода от ламинарного к турбулентному
режиму течения
Массовые силы, возникающие вследствие сил плавучести или кривизны линий
тока, могут существенно изменить распределение длин пути смешения. Этот эф-
фект может быть учтен эмпирическими формулами, полученными, например, в ре-
зультате исследования стратифицированных пограничных слоев в атмосфере.
Для устойчивой стратификации
(Ri
>
0)
часто используется формула Монина
Яглома
l
mo
l
m
=1
à ì
1
Ri
,
где число Ричардсона определяется как
Ri
=
à
ú
g
(
u/
y
)
2
ú/
y
.
Здесь координата
y
отсчитывается вдоль вертикали, а
ì
1
ù
7
.
При неустойчивой стратификации обычно используется следующая формула:
l
mo
l
m
=(1
à
ì
2
Ri)
à
1
/
4
,
где
ì
2
ù
14
.
Величина
l
mo
представляет собой длину пути смешения при отсут-
ствии архимедовых сил
(Ri = 0)
.
Архимедовы силы также влияют на число Пран-
дтля-Шмидта. Это влияние учитывается формулой Мунка-Андерсона:
û
t
to
=(1+3
.
33Ri)
1
.
5
/
(1 + 10Ri)
0
.
5
.
                                                                              27

Таким образом подыскивается      öt ,             ü m . При использовании этой
                                        согласованное с
модели расчеты выполняются итерациями, поскольку û(x) априори неизвестно,
при этом для решения уравнения (4.26) должны применяться либо величина û(x) на
предыдущей итерации, либо экстраполяционная величина.

   К о э ф ф и ц и е н т ы з а м ы к а н и я.
   ô = 0.40,           ë = 0.0168,              A + = 17,
   a 1 = 0.25,          C 1 = 0.09,             C 2 = 0.7,
   C dif = 0.5     для û(x) õ 1;                0 - в противном случае.

    Главная идея модели заключается в том, что турбулентные напряжения регули-
руют отклонения от равновесности при скоростях, отличающихся от прогнозов по ал-
гебраической модели. Обыкновенное дифференциальное уравнение призвано
учесть различие в скоростях.

4.4. Учет влияния кривизны стенки, перехода от ламинарного к турбулентному
                              режиму течения

    Массовые силы, возникающие вследствие сил плавучести или кривизны линий
тока, могут существенно изменить распределение длин пути смешения. Этот эф-
фект может быть учтен эмпирическими формулами, полученными, например, в ре-
зультате исследования стратифицированных пограничных слоев в атмосфере.
    Для устойчивой стратификации (Ri > 0) часто используется формула Монина
–Яглома
              lm
             l mo
                  = 1 à ì 1 Ri,
где число Ричардсона определяется как
                         ∂ú/∂y
             Ri = à gú ( ∂u/∂y )2 .
Здесь координата y отсчитывается вдоль вертикали, а ì 1 ù 7.
    При неустойчивой стратификации обычно используется следующая формула:
            lm
               = (1 à ì 2Ri) à1/4,
            l mo
где ì 2 ù 14. Величина l mo представляет собой длину пути смешения при отсут-
ствии архимедовых сил (Ri = 0). Архимедовы силы также влияют на число Пран-
дтля-Шмидта. Это влияние учитывается формулой Мунка-Андерсона:
      û t/û to = (1 + 3.33Ri) 1.5/(1 + 10Ri) 0.5.