Механика и молекулярная физика - 52 стр.

                                 52
кое сопротивление колебательному движению. В такой системе
колебания прекращаются с течением времени (затухают). Такие
колебания называются затухающими. Если на колебательную
систему действует некоторая внешняя “сила”, изменяющаяся по
времени по периодическому закону, то колебания называются
вынужденными.
                 7.1. Гармонические колебания
     Закономерности и характеристики колебательного движе-
ния рассмотрим на примере гармонических колебаний.
     Гармонические колебания представляют собой периодиче-
ский процесс, при котором смещение колеблющегося тела проис-
ходит по закону косинуса или синуса. Примером такого процесса      r
может служить изменение длины проекции радиус–вектора A ,
совершающего вращение относительно начала координат с по-
стоянной угловой скоростью ω0 (рис.7.1). В произвольный мо-        r
мент времени t, угол ϕ, на который повернулся     r радиус-вектор A ,
равен ϕ = ω0t и величины проекций вектора A на оси x и y можно
записать в виде:
                      x(t ) = A cos(ω0t + ϕ 0 ),
                                                                (7.2)
                      y (t ) = A sin(ω0t + ϕ 0 ).
     Стоящая в скобках величина ω0 t + ϕ 0 называется фазой коле-
баний - это аргумент функции в данный момент времени. Значение
фазы в момент t = 0 называется начальной фазой колебаний ϕ 0 .
Различие между колебаниями, происходящими по закону синуса
или косинуса, заключается только в величине начальной фазы.




                              Рис.7.1