Составители:
Рубрика:
- 7 -
ние и распространение
Рис. 4 Рассчитанные по (5): а) зависимости частоты от волнового числа при различ-
ных глубинах — две верхние тонкие почти совпадающие кривые соответствуют глу-
бинам H=1м и 0.2м, а нижняя жирная — 5мм; б) зависимость скоростей волн от их
длины при H=0.1м; в,г) зависимости групповой и фазовой скоростей от длины волны и
глубины (масштабы
по вертикали отличаются).
волны некоторых факторов. Например, при больших длинах волн уменьшается радиус
кривизны поверхности, а следовательно, и влияние сил поверхностного натяжения.
Очень коротким волнам (ряби на поверхности воды) соответствует другой предельный
случай, когда можно пренебречь гравитационными силами. В пределе глубокой воды,
1>>kH , гиперболический тангенс в дисперсионном уравнении стремится к 1, так что
скорости волны выражаются формулами:
3
k
k
g
v
™
ρ
α
+= (6),
(
)
()
2
2
р
1
31
2
1
kg
kg
vv
™‹
ρα
ρα
+
+
= (7).
Фазовая скорость минимальна при
αρ
gkk
m
== , которому соответствует
λ
m
=1,73 см и v
ф
=23,2 см/с. При данном k групповая скорость равна фазовой. В области
kk
m
<
, которую называют гравитационной ветвью,
vv
гфр
<
, тогда как в области
kk
m
>
, называемой капиллярной ветвью, v
гр
>v
ф
. Минимум групповой скорости дос-
тигается при λ=2,54, λ
m
=4,39 см и составляет v
гр
=17,9 см/c.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 5
- 6
- 7
- 8
- 9
- …
- следующая ›
- последняя »
