Физика полупроводниковых наноструктур. Борисенко С.И. - 19 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

ветствует очень высокой подвижности. Как и в легированных СР, про-
странственное разделение зарядов приводит к появлению периодиче-
ского электростатического потенциала, что вызывает изгибы краев зон,
превращая прямоугольные КЯ в КЯ параболического типа (рис. 1.16).
1.5.6. Квазипериодические и непериодические СР
К квазипериодическим относятся такие сверхрешетки, которые
образуются чередованием двух структурных элементов А и В, каждый
из которых состоит из барьера и ямы. Все эти элементы отличаются
либо шириной КЯ, либо шириной (высотой) барьера [1]. По своим свой-
ствам квазипериодические СР занимают промежуточное положение
между периодическими и совершенно неупорядоченными СР.
Среди непериодических СР следует выделить те, в которых парамет-
ры чередующихся слоев изменяются по определенному закону. В СР
Фибоначчи [15] последовательное увеличение слоев в решетке происхо-
дит по закону Фибоначчи, согласно которому каждый последующий
член ряда–часть решетки S
n
–образуется как последовательное соедине-
ние двух предыдущих: S
n
= S
n-2
+ S
n-1
. Так, например, S
1
=AB, S
2
=BA,
S
3
=ABBA, S
4
=BAABBA и т.д. Существуют и другие законы образова-
ния. Особенностью таких СР является фрактальная структура энергети-
ческого спектра и самоподобие спектра плотности состояний. Это выра-
жается в том, что в решетках с достаточно большим количеством слоев
структура спектра плотности состояний в целом оказывается такой же,
как и в небольшом интервале энергий [1].
2. ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ СПЕКТР
2.1. Изолированные квантовые ямы, нити, точки
Согласно зонной теории твердого тела энергетический спектр и вол-
новые функции носителей заряда во внешнем поле являются решением
стационарного уравнения Шредингера в приближении эффективной
массы
2
( ) ( ) ( )
rrr
ψ=ψ
+∇−
EV
*m2
2
2
, (2.1)
где
( )
r
V
–энергия носителя заряда во внешнем поле, Е–энергия, отсчи-
танная от края зоны носителей заряда в отсутствии внешнего поля, m*–
2
Для простоты будем предполагать, что энергетический спектр носителей заряда у
края зоны описывается скалярной эффективной массой.
19

Страницы