Электротехника и электроника. Брякин Л.А. - 59 стр.

                          T
                      2 2                      2 ⋅U M                      4 ⋅U M    2
              U ср   = ⋅ ∫ U M ⋅ sin ωt ⋅ dt =        [cos 0 − cos π ] =            = ⋅U M
                      T 0                       T ⋅ω                     2 ⋅π ⋅ f ⋅T π

     Проблема преобразования гармонического напряжения в постоянное лег-
ко решается путём преобразования с помощью полупроводниковых выпрями-
тельных диодов двухполярного исходного напряжения сначала в однополярное
пульсирующее. А однополярное пульсирующее напряжение легко преобразует-
ся с помощью низкочастотных сглаживающих фильтров в однополярное прак-
тически постоянное напряжение. Возможные схемные решения выпрямителей
будут рассмотрены ниже.


        2.1.2 Использование векторных диаграмм
     при описании синусоидальных сигналов
     Синусоидальные функции времени или сигналы могут быть представле-
ны тригонометрической формой записи, временными диаграммами, вращаю-
щимися векторами и комплексными числами.
Тригонометрическая форма записи и временные диаграммы были рассмотрены
выше.
Синусоидальная функция времени может изображаться также вращающимся
вектором. Векторное изображение синусоидального тока с амплитудой IM и его
связь с временной диаграммой тока показаны на рисунке 2.5.
Длина вращающегося радиуса - вектора равна амплитуде IM синусоидальной
функции времени, угол между вращающимся вектором и осью абсцисс для
момента времени t = 0 представляет начальную фазу φ синусоидального сигна-
ла. Проекция вращающегося радиуса - вектора на ось ординат определяет
мгновенное значение синусоидальной величины. В электротехнике за положи-
тельное направление вращения векторов принято направление против хода ча-
совых стрелок.