Методические указания к решению задач по квантовой теории для студентов физического факультета. Часть II - 27 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ЮФУ | Ростов-на-Дону

Составители: 

Рубрика: 

29
Из условия ее ортогональности с волновой функцией
0,0
Ψ
найдем
12
2CC
=
.
Выбрав в выражении для
0,2
Ψ
значения 61
1
=C и 62
2
=C , получаем
нормированную волновую функцию. Вероятности различных значений
проекций складываемых моментов на ось
z в состояниях
LM
Ψ
непосредственно следуют из установленного выше вида волновых функций.
2.14.
Для решения задачи удобно сначала сложить моменты двух
подсистем, имеющих
1=l
в их результирующий момент L
12
, принимающий
значения 0, 1, 2, а затем сложить
L
12
и l
3
= l в суммарный момент L всей
системы. При этом следует учесть, что данное значение
L можно получить
несколькими способами. Результаты сложения трех моментов следующие.
Всего имеется )12(9)12(33
+
=
+
⋅⋅
l
l
независимых состояний.
Классификация их по значениям суммарного момента
L представлена в
таблице. Приведенные результаты относятся к случаю
1>l .
L
l
+ 2 l + 1
l
l
− 1 l − 2
число
состояний
2
l + 5 2·(2l + 3) 3· (2l + 1) 2· (2l − 1) (2l − 3)
Случай
1
3
=l предлагается рассмотреть самостоятельно.
3.1.
Коэффициент прохождения частицы через барьер, определяется как
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−−=
∫
drE
r
Zem
expDD
r
r
2
0
2
0
222
h
, где
−
E
энергия частицы, падающей на
барьер,
0
r и −
2
r точки поворота, в которых
EV
=
, т.е.
E
Ze
r
2
2
2
=
. Для
вычисления интеграла содержащегося в выражении для коэффициента

Страницы