Физическая оптика. Бугрова А.И - 50 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

49
зы L
1
. А собирается свет от источника с помощью линзы L
2
на
экране Э. Между линзами L
1`
и L
2
помещают экран с диафрагмой
D. Линза L
2
лучи, вышедшие из диафрагмы D под одним углом ϕ
и лежащие в одной плоскости, собирает в одной точке фокальной
плоскости. Таким образом, на экране Э, расположенном в фо-
кальной плоскости линзы L
2
, получается пространственное рас-
пределение интенсивности света, соответствующее угловому
распределению лучей после диафрагмы D. Решить задачу ди-
фракции - значит найти это распределение интенсивности в зави-
симости от размеров и формы препятствий, вызывающих ди-
фракцию. В своем рассмотрении мы ограничимся разбором наи-
более простых, и в то же время весьма важных случаев. Большое
значение имеет случай, когда отверстие является длинной щелью.
Найдем распре-
деление освещенно-
сти на экране за ще-
лью аналитическим
путем.
Пусть на узкую
длинную щель AB
шириной b нормаль-
но падает плоская
световая волна, ко-
торая описывается
выражением
E=E
m
cos
ωt.
За щелью располо-
жена собирающая
линза, а в ее фокаль-
ной плоскости - экран для наблюдения дифракционной картины
(рис.3.15). Разобьем волновую поверхность в пределах щели АВ
на элементарные зоны - узкие щели шириной dx. Для решения
поставленной задачи нам необходимо написать выражение для
волны, излучаемой каждым элементом щели dx, и проссуммиро-
вать действие всех элементов в каждой точке экрана. Амплитуда
волны, излучаемой элементом dx, очевидно, пропорциональна его
0
φ
0
φ
φ
А
x
DB
C
L
x
Р
ис.3.14.
Рис. 3.15 
                               49

зы L1. А собирается свет от источника с помощью линзы L2 на
экране Э. Между линзами L1` и L2 помещают экран с диафрагмой
D. Линза L2 лучи, вышедшие из диафрагмы D под одним углом ϕ
и лежащие в одной плоскости, собирает в одной точке фокальной
плоскости. Таким образом, на экране Э, расположенном в фо-
кальной плоскости линзы L2, получается пространственное рас-
пределение интенсивности света, соответствующее угловому
распределению лучей после диафрагмы D. Решить задачу ди-
фракции - значит найти это распределение интенсивности в зави-
симости от размеров и формы препятствий, вызывающих ди-
фракцию. В своем рассмотрении мы ограничимся разбором наи-
более простых, и в то же время весьма важных случаев. Большое
значение имеет случай, когда отверстие является длинной щелью.
                                                Найдем распре-
                 x                         деление освещенно-
         А         D        B              сти на экране за ще-
                                        x лью аналитическим
            φ          C                   путем.
                                                Пусть на узкую
                                           длинную щель AB
                                           шириной b нормаль-
                                   L
                                           но падает плоская
                    φ                      световая волна, ко-
                                           торая описывается
                                           выражением
              0φ     0                          E=Emcos ωt.
           Рис.3.14.
                                           За щелью располо-
            Рис. 3.15                      жена     собирающая
                                           линза, а в ее фокаль-
ной плоскости - экран для наблюдения дифракционной картины
(рис.3.15). Разобьем волновую поверхность в пределах щели АВ
на элементарные зоны - узкие щели шириной dx. Для решения
поставленной задачи нам необходимо написать выражение для
волны, излучаемой каждым элементом щели dx, и проссуммиро-
вать действие всех элементов в каждой точке экрана. Амплитуда
волны, излучаемой элементом dx, очевидно, пропорциональна его

Страницы