ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
atVV
+
=
0
, (10)
2
2
0
at
tVS += , (11)
где V
0
– скорость материальной точки в начальный момент времени.
В качестве примера рассмотрим движение тела, брошенного под углом
α
к горизонту с начальной скоростью V
0
ρ
(рисунок 4). Движение тела проис-
ходит с ускорением свободного падения
g
ρ
, поэтому полное ускорение тела
во время движения остается по-
стоянным по величине и направ-
лению. А нормальное и тангенци-
альное ускорения в каждой точке
траектории различны. В частно-
сти, в верхней точке траектория
перпендикулярна вектору
, сле-
довательно, в ней существует
только нормальное ускорение ga
n
ρ
ρ
=
.
Рисунок 4
g
ρ
2 Методы определения скорости скатывающегося тела в момент
отрыва от наклонной плоскости
После отрыва от наклонной плоскости движение тела является свобод-
ным падением, т.к. происходит только под действием силы тяжести. Ско-
рость в момент отрыва будет начальной скоростью тела
V
0
ρ
. Свяжем с точкой
В на рисунке 5 систему координат. вижение тела происходит с постоянным
ускорением свободного падения
Д
g
ρ
, направленным вдоль оси y. Поэтому
вдоль оси y движение будет равноуско-
ренным, а вдоль оси x – равномерным.
Рисунок 5
Разложим начальную скорость на
две составляющие
α= cosVV
x 00
и
α
=
sinVV
y 00
. Тогда высота, с которой
падает тело, равна:
()
22
2
0
2
0
gt
tsinV
gt
tVH
y
+⋅α=+= , (12)
а дальность полета S
( )
tcosVtVS
x
⋅α==
00
. (13)
5
V = V0 + at , (10) at 2 S = V0 t + , (11) 2 где V0 – скорость материальной точки в начальный момент времени. В качестве примера рассмотрим движение ρ тела, брошенного под углом α к горизонту с начальной скоростью V0 (рисунок 4). Движение тела проис- ρ ходит с ускорением свободного падения g , поэтому полное ускорение тела во время движения остается по- стоянным по величине и направ- лению. А нормальное и тангенци- альное ускорения в каждой точке траектории различны. В частно- сти, в верхней точке траектория Рисунок 4 ρ перпендикулярна вектору g , сле- довательно, в ней существует ρ ρ только нормальное ускорение a n = g . 2 Методы определения скорости скатывающегося тела в момент отрыва от наклонной плоскости После отрыва от наклонной плоскости движение тела является свобод- ным падением, т.к. происходит только под действием силы ρ тяжести. Ско- рость в момент отрыва будет начальной скоростью тела V0 . Свяжем с точкой В на рисунке 5 систему координат. Движение тела происходит с постоянным ρ ускорением свободного падения g , направленным вдоль оси y. Поэтому вдоль оси y движение будет равноуско- ренным, а вдоль оси x – равномерным. Разложим начальную скорость на две составляющие V0 x = V0 cos α и V0 y = V0 sin α . Тогда высота, с которой падает тело, равна: gt 2 gt 2 H = V0 y t + = (V0 sin α ) ⋅ t + , (12) 2 2 а дальность полета S Рисунок 5 S = V0 x t = (V0 cos α ) ⋅ t . (13) 5
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 3
- 4
- 5
- 6
- 7
- …
- следующая ›
- последняя »