Методические указания к лабораторной работе №104 по механике "Изучение движения тел, брошенных под углом к горизонту". Чмерева Т.М - 5 стр.

UptoLike

Составители: 

Рубрика: 

atVV
+
=
0
, (10)
2
2
0
at
tVS += , (11)
где V
0
скорость материальной точки в начальный момент времени.
В качестве примера рассмотрим движение тела, брошенного под углом
α
к горизонту с начальной скоростью V
0
ρ
(рисунок 4). Движение тела проис-
ходит с ускорением свободного падения
g
ρ
, поэтому полное ускорение тела
во время движения остается по-
стоянным по величине и направ-
лению. А нормальное и тангенци-
альное ускорения в каждой точке
траектории различны. В частно-
сти, в верхней точке траектория
перпендикулярна вектору
, сле-
довательно, в ней существует
только нормальное ускорение ga
n
ρ
ρ
=
.
Рисунок 4
g
ρ
2 Методы определения скорости скатывающегося тела в момент
отрыва от наклонной плоскости
После отрыва от наклонной плоскости движение тела является свобод-
ным падением, т.к. происходит только под действием силы тяжести. Ско-
рость в момент отрыва будет начальной скоростью тела
V
0
ρ
. Свяжем с точкой
В на рисунке 5 систему координат. вижение тела происходит с постоянным
ускорением свободного падения
Д
g
ρ
, направленным вдоль оси y. Поэтому
вдоль оси y движение будет равноуско-
ренным, а вдоль оси xравномерным.
Рисунок 5
Разложим начальную скорость на
две составляющие
α= cosVV
x 00
и
α
=
sinVV
y 00
. Тогда высота, с которой
падает тело, равна:
()
22
2
0
2
0
gt
tsinV
gt
tVH
y
+α=+= , (12)
а дальность полета S
( )
tcosVtVS
x
α==
00
. (13)
5
                           V = V0 + at ,                                                (10)

                                      at 2
                           S = V0 t +      ,                                            (11)
                                       2

где   V0 – скорость материальной точки в начальный момент времени.
      В качестве примера рассмотрим движение
                                      ρ         тела, брошенного под углом
α к горизонту с начальной скоростью V0 (рисунок 4). Движение тела проис-
                                         ρ
ходит с ускорением свободного падения g , поэтому полное ускорение тела
                                          во время движения остается по-
                                          стоянным по величине и направ-
                                          лению. А нормальное и тангенци-
                                          альное ускорения в каждой точке
                                          траектории различны. В частно-
                                          сти, в верхней точке траектория
                     Рисунок 4                                      ρ
                                          перпендикулярна вектору g , сле-
                                          довательно, в ней существует
                               ρ  ρ
только нормальное ускорение a n = g .


    2 Методы определения скорости скатывающегося тела в момент
отрыва от наклонной плоскости

      После отрыва от наклонной плоскости движение тела является свобод-
ным падением, т.к. происходит только под действием силы  ρ     тяжести. Ско-
рость в момент отрыва будет начальной скоростью тела V0 . Свяжем с точкой
В на рисунке 5 систему координат. Движение тела происходит с постоянным
                                 ρ
ускорением свободного падения g , направленным вдоль оси y. Поэтому
                                   вдоль оси y движение будет равноуско-
                                   ренным, а вдоль оси x – равномерным.
                                          Разложим начальную скорость на
                                   две составляющие V0 x = V0 cos α и
                                   V0 y = V0 sin α . Тогда высота, с которой
                                   падает тело, равна:

                                                         gt 2                     gt 2
                                            H = V0 y t +      = (V0 sin α ) ⋅ t +      , (12)
                                                          2                        2

                                           а дальность полета S
               Рисунок 5
                                                  S = V0 x t = (V0 cos α ) ⋅ t .        (13)


                                                                                           5