Составители:
Рубрика:
112
нения (3.39) в его конечно – разностный эквивалент нам допол-
нительно потребуются некоторые новые понятия.
Рассмотрим одномерный тепловой поток, распространя-
ющийся только в направлении оси
x. Плоское тело, подверга-
ющееся нагреву или охлаждению, разобьём по его толщине на
элементарные слои толщиной
∆x (рис. 3.16).
Рис. 3.16. Дискретизация пространства в методе конечных
разностей (одномерная плоская задача с порядковыми номера-
ми элементарных слоёв, например от поверхности к центру)
Тогда вместо исходного уравнения для одномерной задачи
,
2
2
x
a
t ∂
θ∂
=
∂
θ∂
(3.41)
для
k – го элементарного слоя мы можем записать в конечно -
разностной форме:
,
2
2
x
a
t
kk
∆
∆
∆
∆ θ
=
θ
(3.42)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 110
- 111
- 112
- 113
- 114
- …
- следующая ›
- последняя »
