Электротехника. Дондоков Д.Д. - 195 стр.

                           r2′
в цепи ротора активного        и индуктивного x′2 сопротивлений, отстает по
                           S
                •                      Sx 2
фазе от ЭДС E 2′ на угол ψ 2 = arctg         . Этот угол, как зависящий от
                                         r2
скольжения S, увеличивается с возрастанием нагрузки на двигатель. При
нагрузке, не превышающей номинального значения, скольжение, как
отмечали, имеет малое значение S = 0,02 − 0,08 , поэтому угол ψ 2 невелик.
Согласно уравнения (7.26) схемы замещения
                               •
                                    r′ •           •
                              E2′ = 2 I 2′ + jx2′ I 2′ ,
                                    S
ЭДС приведенного ротора равна геометрической сумме активного
             r •                                         •
напряжения 2 I 2′ , совпадающего по фазе с током I 2′ и индуктивного
             S
                    •                                      •
                                                                       π
напряжения jx′2 I 2′ , опережающего по фазе вектор тока I 2′ на угол
                                                                  .
                                                                2
      Вектор тока фазы статора строится на основе также рассмотренного
уравнения токов (7.23)
                                   •       •       •
                               I1 = I 0 + (− I 2′ ).
     Из диаграммы видно, что с ростом нагрузки, т.е. ростом тока ротора
 •
I 2′ , угол сдвига фаз ϕ1 будет уменьшаться.
        Уравнение для цепи статора (7.17)
                               •       •       •       •
                          U 1 = − E1 + r1 I1 + jx1 I1
позволяет строить диаграмму векторов напряжений аналогично как для
первичной обмотки трансформатора.

     7.13. ВРАЩАЮЩИЙ МОМЕНТ АСИНХРОННОГО ДВИГАТЕЛЯ
        В результате взаимодействия вращающегося магнитного поля с
токами, индуцированными им в проводниках обмотки ротора, возникают
электромагнитные силы, действующие на эти проводники, которые
создают вращающий момент двигателя.
      Эти силы по величине разные, т.к. зависят от значения магнитной
индукции B в месте расположения проводника ротора и величины тока i2 в
нем. Сила, действующая на проводник ротора:
                                   F = Bi2l ,                   (7.28)
где l - активная длина проводника обмотки ротора.
      Равномерность вращения магнитного поля создает распределение
магнитной индукции по окружности ротора в виде гармонической функции
угла:

                                       197