Электротехника. Дондоков Д.Д. - 37 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

БГУ | Улан-Удэ

Составители: 

Рубрика: 

39
сопротивления. Как уже известно, полная проводимость есть величина,
обратная полному сопротивлению.
Z
y
1
= .
А реактивные составляющие проводимости можно представить,
используя приведенные выше формулы, из треугольников сопротивлений:
2
Z
1
=ycos=g
Z
r
Z
r
=⋅
ϕ
. (1.72)
2
Z
1
=ysin=b
Z
x
Z
x
=⋅
ϕ
. (1.73)
Теперь стороны треугольника тока можно выразить через
произведения проводимостей на напряжение:
bUgU, IyU, II
pa
===
. (1.74)
Посредством деления сторон треугольника тока на напряжение
U
можно получить треугольник проводимостей (рис. 1.29)
y
b
g
ϕ
I
3
I
p
3
I
I
p
ϕ
ϕ
2
ϕ
3
I
a
U
I
а
2
I
p
2
I
2
I
а
3
I
1
=
I
а
1
Из этого треугольника можно записать известные соотношения
между сторонами прямоугольного треугольника:
g
b
arctg= ,
22
ϕ
bgy += (1.75)
Рассмотрим, как можно найти общий ток
I по известным активным и
реактивным составляющим токов отдельных ветвей.
На рис. 1.30 дана векторная диаграмма цепи с параллельным
соединением сопротивлений (рис. 1.26) в виде треугольников токов.
Рис. 1.29. Треугольник проводимостей
Рис. 1.30. Векторная
диаграмма цепи с
па
р
аллельным 
сопротивления. Как уже известно, полная проводимость есть величина,
обратная полному сопротивлению.
                                       1
                                    y= .
                                       Z
    А реактивные составляющие проводимости можно представить,
используя приведенные выше формулы, из треугольников сопротивлений:
                                      1 r     r
                          g = ycosϕ = ⋅ = 2 .                  (1.72)
                                      Z Z Z
                                      1 x     x
                          b = ysinϕ = ⋅ = 2 .                  (1.73)
                                      Z Z Z
    Теперь стороны треугольника тока можно выразить через
произведения проводимостей на напряжение:
                        I = yU, I a = gU, I p = bU .           (1.74)
    Посредством деления сторон треугольника тока на напряжение U
можно получить треугольник проводимостей (рис. 1.29)

        y
                b
        ϕ
            g                            Рис. 1.29. Треугольник проводимостей


                                                     I3       I p3
                                                                      I
                                                                               Ip
      Рис. 1.30. Векторная                      ϕ3
       диаграмма цепи с                                        ϕ
        параллельным                    I1 = Iа1     Iа 3                 Ia
                                           ϕ2    Iа2                           U
                                                     Ip 2
                                               I2

     Из этого треугольника можно записать известные соотношения
между сторонами прямоугольного треугольника:
                                                          b
                         y = g 2 + b 2 , ϕ = arctg                         (1.75)
                                                          g

     Рассмотрим, как можно найти общий ток I по известным активным и
реактивным составляющим токов отдельных ветвей.
     На рис. 1.30 дана векторная диаграмма цепи с параллельным
соединением сопротивлений (рис. 1.26) в виде треугольников токов.

                                  39

Страницы