Электротехника. Дондоков Д.Д. - 38 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

БГУ | Улан-Удэ

Составители: 

Рубрика: 

40
Согласно заданной цепи, в первой ветви, где одно активное
сопротивление
r
1
, протекает активный ток I
a
1
и соответственно 0
1
=
ϕ
. По
второй ветви проходит ток
I
2
с активной составляющей I
a
2
и реактивной
составляющей индуктивного характера
I
р
2
, вектора этих токов образуют
треугольник тока с положительным углом
φ
2
.
По третьей ветви проходит ток активно - емкостного характера
I
3
,
образующий с его составляющими треугольник тока с отрицательным
углом
φ
3
. Из векторной диаграммы легко можно заключить, что активная
составляющая общего тока
I
a
равна арифметической сумме активных токов
ветвей, а реактивная составляющая
I
p
равна алгебраической сумме
реактивных токов ветвей:
321 aaaa
IIII
+
+
=
; (1.76)
.
32 ppp
III
−
=
(1.77)
Ток индуктивного характера берется со знаком «плюс», а ток
емкостного характера - со знаком «минус».
Формулы (1.76 и 1.77) можно записать через проводимости:
UgggUgUgUggUI
a
)(
321321
+
+
=
+
+
== ; (1.78)
UbbUbUbbUI
p
)(
3232
−=−==
,
где
gg g g=
+
+
−
123
и b = b b
23
. (1.79)
Порядок расчета заданной схемы (рис. 1.26) можно представить
с помощью метода проводимостей по следующей схеме:
Расчет по ветвям
№
п/п
I
II
III
Расчет для
схемы в
целом
1
g
r
Z
IgU
a
1
1
1
2
11
=
=
;
g
r
Z
IgU
a
2
2
2
2
22
=
=
;
g
r
Z
IgU
a
3
3
3
2
33
=
=
;
gg g g
II I I
или IgU
aa a a
a
=
+
+
=++
=
123
123
2
b
x
Z
bU
x
p1
1
1
2
11
1
0
00
==
=
==
;
(,
)
I
поэтому
b и I
1p1
UbI
Z
x
b
p 22
2
2
2
2
;
=
=
b
x
Z
IbU
p
3
3
3
2
33
=
=
;
bUIили
III
bbb
p
ppp
=
−=
−
=
32
32
     Согласно заданной цепи, в первой ветви, где одно активное
сопротивление r1, протекает активный ток Ia1 и соответственно ϕ1 = 0 . По
второй ветви проходит ток I2 с активной составляющей Ia2 и реактивной
составляющей индуктивного характера Iр2, вектора этих токов образуют
треугольник тока с положительным углом φ2.
     По третьей ветви проходит ток активно - емкостного характера I3,
образующий с его составляющими треугольник тока с отрицательным
углом φ3. Из векторной диаграммы легко можно заключить, что активная
составляющая общего тока Ia равна арифметической сумме активных токов
ветвей, а реактивная составляющая Ip равна алгебраической сумме
реактивных токов ветвей:
                             I a = I a1 + I a 2 + I a3 ;           (1.76)
                                 I p = I p 2 − I p 3.              (1.77)
    Ток индуктивного характера берется со знаком «плюс», а ток
емкостного характера - со знаком «минус».
    Формулы (1.76 и 1.77) можно записать через проводимости:
               I a = gU = g1U + g 2U + g 3U = ( g1 + g 2 + g 3 )U ; (1.78)

                             I p = bU = b2U − b3U = (b2 − b3 )U ,

                          где g = g1 + g2 + g3 и b = b2 − b3 .                         (1.79)

     Порядок расчета заданной схемы (рис. 1.26) можно представить
с помощью метода проводимостей по следующей схеме:

                                        Расчет по ветвям


  №                                                                     Расчет для
  п/п             I                     II                III            схемы в
                                                                          целом

   1              r1                    r2                  r3      g = g1 + g2 + g3
           g1 =       ;          g2 =       ;        g3 =       ;
                  Z12                   Z22                 Z32     Ia = Ia 1 + Ia 2 + Ia 3
           I a 1 = g1U           I a 2 = g2U          I a 3 = g3U   или Ia = gU
   2        x
        b1 = 12 ; I p1 = bU               x                  x      b = b2 − b3
            Z1            1       b2 = 2 ;           b3 = 32 ;
                                          Z 22               Z3     I p = I p 2 − I p3
        ( x1 = 0, поэтому
                                  I p 2 = b 2U       I p 3 = b3U    или I p = bU
        b1 = 0 и I p1 = 0)



                                                40

Страницы