Физика. Часть 3. Колебания и волны. Волновая оптика. Дымченко Н.П - 141 стр.

      Оптическая сила системы тонких линз, сложенных вместе, определяется
               =+=+⋅
выражением: DFFFFFF
                11()()
                   121212              . Так как оптическая сила есть ве-
личина, обратная фокусному расстоянию, отсюда для фокусного расстояния
системы двух тонких положительных линз получаем:
                                 =⋅+
                               FFFFF
                                   ()()1212            .
     Если вторая линза будет рассеивающей ( отрицательной), то оптическая
сила системы двух линз определяется уравнением:
                        =−=−⋅
                       DFFFFFF
                          11()()
                             121212                        ,
а фокусное расстояние этой системы будет равно
                             =⋅−
                           FFFFF
                               ()()1212            .
      Сравнивая фокусные расстояния системы линз для обоих случаев, ви-
дим, что при сложении двух положительных линз фокусное расстояние
системы уменьшается (оптическая сила увеличивается); при сложении положи-
тельной и отрицательной линз фокусное расстояние системы увеличивается
(оптическая сила уменьшается).


                      7. Интерференция световых волн
      Решение задач данного раздела следует начинать с анализа метода по-
лучения когерентных волн : метод деления волн по амплитуде или по
фронту волны . Затем следует определить геометрическую разность хода .
Геометрическая разность хода может быть найдена из рассмотрения хода
                                                                            Примечание [Н. П.2]: Здесь
лучей в конкретной схеме . При этом следует учесть , что для обычных ис-    следует сделать ссылку на тео-
точников света когерентность волн сохраняется при малой разности хода       ретический материал с рис. 4
                                                                            схем. Рисунок сделал под таким
лучей . Если интерферирующие лучи проходят в разных средах , то необхо -    названием: 4 схемы интерфе-
                                                                            ренции
димо определить оптическую разность хода δ путем умножения
геометрического пути Δr на абсолютный показатель преломления n. Если
один из лучей отражается от оптически более плотной среды , то он испы-
тывает скачок фазы на π, что соответствует увеличению оптической
разности хода на λ/2, оптическая разность хода будет равна :
                              δλ=∆⋅+
                                   rn         2.
     Форма интерференционных полос определяется геометрическим ме-
стом точек , соответствующих одинаковой разности хода интерферирующих
лучей .
     После определения оптической разности хода δ записывают условия
усиления или ослабления волн при интерференции :


                                       141