ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Е. Ю. Ечкина Специализированный практикум с использованием системы Maple для решения задач математической физики
2. Уравнение Пуассона
222
222
(, ,).
uuu
f
xyz
xyz
∂∂∂
++=−
∂∂∂
Область применимости – та же, что и для уравнения Лапласа. Уравнение Лапласа
описывает поля, не имеющие внутренних источников, а уравнение Пуассона – поля с
распределенными внутренними источниками.
3. Волновое уравнение
2
22
1
(, ,,).
u
ufxy
vt
∂
∆− =−
∂
zt
Это уравнение встречается при описании волновых процессов. Волны могут иметь
различную структуру.
4. Уравнение теплопроводности Фурье
2
1
(, ,,).
u
ufxy
vt
zt
∂
∆− =−
∂
Это уравнение возникает в теории теплопроводности, теории диффузии, теории ядерных
реакторов, а также при описании Марковских процессов.
5. Уравнение Гельмгольца
2
(, ,,), co s.uku fxyzt k nt∆+ =− =
Это- уравнение описывает амплитуду установившихся периодических колебаний
заданной частоты;
kwv=
- волновое число.
6. Уравнение Шредингера
()
2
2
0.
m
EV
ψψ
∆+ − =
h
Это одно из уравнений квантовой механики. Здесь
()
x
ψ
- волновая функция; m – масса
частицы; E – энергия частицы, V(x) – потенциал внешнего силового поля,
постоянная
Планка.
−h
7. Распространение волн в средах с поглощение энергии описывается уравнением
2
1
(, ,,).
uu
ubcufxy
vt t
zt
∂
∂
∆− − − =−
∂∂
Все перечисленные уравнения представляют собой линейные уравнения в частных
производных второго порядка.
Кафедра автоматизации научных исследований факультета ВМК МГУ имени М. В. Ломоносова http://ani.cs.msu.su 6
Е. Ю. Ечкина Специализированный практикум с использованием системы Maple для решения задач математической физики 2. Уравнение Пуассона ∂ 2 u ∂ 2u ∂ 2u + + = − f ( x, y , z ). ∂x 2 ∂y 2 ∂z 2 Область применимости – та же, что и для уравнения Лапласа. Уравнение Лапласа описывает поля, не имеющие внутренних источников, а уравнение Пуассона – поля с распределенными внутренними источниками. 3. Волновое уравнение 1 ∂ 2u ∆u − = − f ( x, y , z, t ). v 2 ∂t 2 Это уравнение встречается при описании волновых процессов. Волны могут иметь различную структуру. 4. Уравнение теплопроводности Фурье 1 ∂u ∆u − = − f ( x, y , z, t ). v 2 ∂t Это уравнение возникает в теории теплопроводности, теории диффузии, теории ядерных реакторов, а также при описании Марковских процессов. 5. Уравнение Гельмгольца ∆u + k 2u = − f ( x, y , z, t ), k = co n s t. Это- уравнение описывает амплитуду установившихся периодических колебаний заданной частоты; k = w v - волновое число. 6. Уравнение Шредингера 2m ∆ψ + ( E − V )ψ = 0. h2 Это одно из уравнений квантовой механики. Здесь ψ ( x ) - волновая функция; m – масса частицы; E – энергия частицы, V(x) – потенциал внешнего силового поля, h − постоянная Планка. 7. Распространение волн в средах с поглощение энергии описывается уравнением 1 ∂u ∂u ∆u − − b − cu = − f ( x, y , z, t ). v ∂t 2 ∂t Все перечисленные уравнения представляют собой линейные уравнения в частных производных второго порядка. Кафедра автоматизации научных исследований факультета ВМК МГУ имени М. В. Ломоносова http://ani.cs.msu.su 6
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 4
- 5
- 6
- 7
- 8
- …
- следующая ›
- последняя »