Составители:
Рубрика:
пределение электронной плотности должно соответствовать симмет-
ричному пространственному расположению ядер).
Нахождение конкретного вида этой периодической
функции представляет весьма большие трудности. Не говоря уже
об определении поля, создаваемого всеми ядрами в данной точ-
ке (величины U( )), отметим трудности, которые возника-
α
Rr
i
r
r
,
ют при вычислении U'(r
i
).
Дело заключается в том, что в выражение для U'(r
i
) входит
волновая функция ψ
j
(r), которая может быть определена только в
результате решения уравнения Шредингера, а для решения по-
следнего нужно знать явный вид U
'(r
i
).
В этой ситуации задача должна решаться методом последова-
тельных приближений. Выбирается некоторый исходный потен-
циал U'
0
и находится соответствующая ему функция ψ
j0
, которая
затем подставляется в выражение для расчета U
'(r
i
)
, что по-
зволяет найти следующее приближение для потенциала U'
1
.
Эта процедура повторяется до тех пор, пока решение не оказыва-
ется самосогласованным, тo есть полученные значения U'
n
не совпа-
дут (в пределах установленной точности) с предыдущим значением
U'
n-1.
В зависимости от того, какой потенциал U'
0
выбирается в
качестве исходного, различают следующие приближения.
Приближение свободных электронов
В этом приближении потенциальная энергия электрона в по-
ле ядер и остальных электронов считается постоянной:
U( )
+ U'(r,) =
const,
(2.10)
α
Rr
i
r
r
,
54
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 52
- 53
- 54
- 55
- 56
- …
- следующая ›
- последняя »
