Составители:
Рубрика:
Решая уравнение (5.9), находим узловое напряжение
U
&
10
, а затем и токи
во всех ветвях цепи. Полученные результаты должны в точности совпадать с
первым вариантом расчета. В самом деле, преобразовывая источник ЭДС в
эквивалентный источник тока по известным формулам, находим, что
=
Ė
1
J
&
1
·Y
01
=Ė
1
/Z
01
, и тогда
J
&
11
=Ė
2
/ Z
02
+
=
Ė
1
J
&
2
/ Z
02
+Ė
1
/ Z
01
.Таким образом,
полученная система уравнений полностью соответствует системе уравнений
предыдущего варианта расчета.
5.5. Метод эквивалентного источника
Метод эквивалентного источника применяется для расчета тока в какой-
либо одной выделенной ветви сложной цепи. В его основе лежит
теорема об
эквивалентном источнике
, суть которой состоит в следующем: любая сколь
угодно сложная электрическая цепь относительно выделенной ветви может
быть представлена одним эквивалентным источником ЭДС или одним
эквивалентным источником тока
∗
.
Рассмотрим здесь метод расчета, основанный на эквивалентном
преобразовании сложной цепи в эквивалентный источник ЭДС. На рис.5.5,а
представлена сложная цепь со многими источниками и многими
сопротивлениями в виде активного двухполюсника. Требуется определить ток
İ
в выделенном из этой цепи сопротивлении
Z.
а) б)
I
&
I
&
ммног
U
&
Z Z
U
&
обход
в) опыт ХХ г) опыт КЗ
ГXX
EU
&&
=
ГВХ
ZZ =
Рис.5.5
Представим двухполюсник в виде эквивалентного источника ЭДС, с
параметрами
Ė
Г
и Z
Г
, (рис.5.5,б) и получим, что в соответствии со вторым
законом Кирхгофа искомый ток цепи
ZZ
E
I
Г
Г
+
=
&
&
. (5.10)
∗
Подробное доказательство этой теоремы имеется в [1], [2], [3], [4].
много
Г
Е
&
и
много
Z
E
&
Г
Z
Г
E
&
Г
Z
Г
Z
111
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 110
- 111
- 112
- 113
- 114
- …
- следующая ›
- последняя »
