Составители:
Рубрика:
Рис.9.2
корость распространения падающей волны напряжения вдоль линии
опред
С
еляется скоростью перемещения любой ее точки, фаза колебаний
которой остается постоянной, т.е.
,const
=
β
−
ξ
+
ω
x
t
но тогда
()
0=βξ+ω xt −
d
t
d
или 0=β−ω
d
t
dx
( const формуле ξ = этойи не зависит от х). В
d
t
dx
Это
− скорость изменения координаты x во времени при заданных условиях.
и есть фазовая скорость волны
ϑ
Ф
. Таким образом,
.
β
ω
==ϑ
dx
dt
ф
(9.23)
На основании (9.22) имеем
ф
f
β
ϑ
=
π
=
ω
2 или
ф
f ϑ
π
=
β
2. Тогда
,
2
T
f
ф
ф
ϑ=
ϑ
=
β
=λ (9.24)
т.е. за время одного периода падающая волна перемещается на расстояние,
разом можно исследовать
второе слагаемое
напря
π
равное длине волны λ.
Аналогичным об
жения
(предоставляем читателю возможность проделать это
самостоятельно):
(
)
.sin2 xteUu
x
β+η+ω=
α
+
ψψ
(9.25)
вается, что вторая состав
предс ца
При этом оказы ляющая
ψ
u напряжения
тавляет собой отраженную волну, движущуюся от кон линии к ее
началу с той же скоростью, что и прямая волна (рис.9.2,б). Таким образом,
мгновенное значение напряжения в каждой точке линии есть результат
наложения двух бегущих волн – падающей (прямой) и отраженной (обратной).
t
1
t
2
> t
1
ϕ
ϑ
0
u
ϕ
t
u
t
2
> t
1
t
1
ψ
ψ
ϑ
0
t
219
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 219
- 220
- 221
- 222
- 223
- …
- следующая ›
- последняя »
